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W, M. Katta 
verschwinden. Da dort die Wurzel als ± i-1 (1 — x 2 ) (A 2 — Ä*' 2 ) 
genommen werden muß, ergibt sich aus beiden Bedingungen : 
Q — 0 (auch schon aus Symmetriegründen) 
L 
9 
P = — \ • C ■ Vsmß • V"(! — **) — fr 2 ) 
Wir schreiben abkürzend 
C • K(l — P)(P — k' s ) _ 
= A 
und erhalten als Resultat, indem wir wieder cp einführen: 
L 
2 
W —V- cos ß • z— V- sin/5 • - • C 1 1 — Z ; 2 sin 2 cp— Usin/5 • A-cp. 
Und 
d TU „ Z ; 2 sin <z> cos cp _ T . . „ iT 1 -Z ; 2 sin 2 o? 
-= U-cos/5+T -sin/5- . + Vsmß-^ . • 
l-/ 2 -Z: 2 sin 2 9 ? C l-/ 2 -Z; 2 snr 77 
Für das unendlich Ferne von £ ist auch t unendlich, und 
L „ 
zwar z — — 1 — • C t -f- • • • 
Li 
Dabei ist 
dW 
i • ^ • A • V sin />’ 
dz 
= Ucos /5 — i • Fsin /5 + 
+ 
Demnach ist nach einem bekannten Satze die Gesamt- 
zirkulation gleich AVsin ß, und der Auftrieb des Gesamt- 
systems des aus beiden unendlich lang gedachten Platten be- 
stehenden Doppeldeckers ist für die Längeneinheit 
71 q V 2 sin ß ■ L • A . 
Zum Vergleiche schreiben wir den theoretischen Auftrieb 
der einzelnen ebenen Fläche von der Tiefe L auf die Längen- 
einheit hin; er ist 
71 o V 2 sin ß • L. 
