Über ebene Zirkulationsströmungen. 
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Als Zirkulation erhalten wir in der neuen Darstellungsform: 
TT ■ Ä L0(u n ) k 2 snu 0 cnu n _ L H (u 0 ) H y (m 0 ) 
FSU1 ß ' 2 6>' (u 0 ) dnu 0 1 ' 2 0' (u 0 ) <9, (*)* 
Und der Gesamtauftrieb des ganzen Systems wird: 
ö'K) 0(« o ) K) 
Der Gesamtauftrieb des Systems, vom Betrage 7igV 2 smß- A, 
wirkt in der Richtung senkrecht zur Strömung. Die Kom- 
ponente davon senkrecht zur Plattenrichtung, vom Betrage 
n g V 2 sin ß cos ß A, wird durch Integration über die Platten, d. h. 
h L 
bis in beliebige Nähe der Vorderkanten, bis z = ± i - — — -j- ( 3 
erhalten werden können. Die andere Komponente, in der 
Plattenrichtung, vom Betrage n q V 2 sin 2 ß • A , ist schon vorher 
als Saugwirkung der Vorderkanten, und zwar als je zur Hälfte 
an jeder Vorderkannte wirkend erkannt worden. Wir wollen 
nun durch Ausführung der Integration über die Platten die 
Verteilung des Auftriebes über die beiden einzelnen Platten, 
insbesondere über ihre rechte und linke Seite, also das Integral 
untersuchen. 
Die drei Terme in der Geschwindigkeit 
dW 
dz 
ergeben 
im 
Quadrate vier zu unterscheidende Summanden. 
Der erste, entsprechend der Wechselwirkung der horizon- 
talen und der reinen Zirkulationsströmung, liefert im Integrale 
den Anteil: 
Q . h „ 72 rZsniinCnUn 
I = | sin cos - Ck 2 5 dnu 
2 2 J dnu n 
2 snu„cnu„ 
du. 
Er liefert, da die Geschwindigkeiten beider Strömungen 
an den Oberseiten der Platten sich addieren, an den Unter- 
seiten sich subtrahieren, überall positiven Auftrieb. Für jede 
