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W. M. Kutta 
Für jede der beiden Platten wird die Lage der Resultie- 
renden dadurch bestimmt, daß außer den in die «/-Achse zu 
legenden Kräften 2 (1 + IV) resp. 2 (I — IV) noch je das Dreh- 
moment der Kräfte II -j- III resp. II — III vorhanden ist. Für 
das Gesamtsystem ist das Drehmoment dasjenige der Kräfte II; 
es wirkt im Sinne des Uhrzeigers drehend. Das Kräftepaar III 
dagegen sucht die beiden Platten gegeneinander zu verdrehen. 
Das Drehmoment der Kräfte II findet sich als 
K 
4 • | V 2 sin ß cos ß C ■ — Je 2 J*2 s nu c n u ■ z ■ du , 
o 
■was durch partielle Integration leicht zu lösen ist. 
Bei Ausführung der Integrationen III und IV ist zu be- 
achten, daß im Innern des Intervalles ein singulärer Punkt 
J C? II 
liegt. Da hier die Integration bis zu 
ti tlß 
einem beliebig nahe an der Kante u 0 liegenden Punkte, und 
zwar demselben auf Ober- und Unterseite, fortgeführt werden 
soll, und einem solchen Punkte auf der Ober- resp. Unterseite 
der Parameter u n -j- e resp. u 0 — e mit demselben e zugehört, 
so bringt die Integration über den Punkt hinweg, d. h. ohne 
Ausschaltung des Intervalles von — s bis -j- e, nur einen rein 
imaginären Summanden zum ungeänderten reellen Resultat. 
Dieser imaginäre Summand stellt durch seinen Koeffizienten 
von i, wie bei Ersetzung der Stelle u 0 durch einen beliebig 
kleinen Halbkreis in w, daher Ersetzung der Kante in z durch 
ein unendlich nahes Stückchen der benachbarten Stromlinie 
deutlich wird, die Saugkraft der Kante für die betreffende 
Strömung dar. Wegen umgekehrter Integrationsrichtung er- 
geben sich dabei verschiedene Vorzeichen für die untere und 
die obere Platte. 
Die Resultate der Integrationen sind, wenn die Schreib- 
weise mit den anfangs eingeführten Konstanten K, K\ /, CI, A 
gewählt wird: 
