Über ebene Zirkulationsströmungen. 
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I = n q V 2 sin ß cos ß • — • — 
dl di 
2 P) (P — Tc‘ 2 ) 
P 
An den Hinterkanten heben sich die beiden in III und IV 
erscheinenden imaginären Terme (Saugkräfte) fort, an den 
Vorderkanten summieren sie sich zu dem schon aufgestellten 
Betrage von n g V 2 sin 2 ß ■ L • — als Saugkraft für je eine Platte. 
di 
Die Druckauftriebe für die einzelnen Plattenhälften sind als 
I ± II + III + IV zu bilden. Der Gesamtdruckauftrieb ist, wie 
vorausgesehen, 4 I = ji o V 2 sin ß cos ß • L • A. 
Die Ausführung der Integration für das Drehmoment der 
Kräfte II ergibt: 
D = 7i q V 2 sin ß cos ß • L 2 C 2 ■ 
Die bisher in der «/-Achse angreifende Resultierende 4 I 
muß man also, um dies Drehmoment hineinzunehmen, um die 
Strecke 
D L C 2 ( 2 — 2 P — l 2 ) 
4 1 4 A 
A 
nach vorn (links) verschieben. 
Im Falle der Einzelplatte, d. h. hier im Falle entweder 
h h 
Y — 00 oder = 0 beträgt diese Verschiebung nach vorn 
einfach 
L 
