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W. M. Kutta 
Das Drehmoment endlich, das beide Platten gegeneinander 
o o 
bzw. die eine gegen die andere festgehaltene zu verdrehen 
strebt, beträgt: 
A" 
7i q V 2 sin 2 /? -L 2 C 2 ~ Sni (2nu ~^ J (sn 2 u 0 -sn 2 u)ln( sn ul -snrii\) du. 
u 
Fügt man zu der in der angegebenen Weise verschobenen 
Resultierenden 4 I des ganzen Systems noch die beiden an den 
Vorderkanten wirkenden Saugkräfte hinzu, so ergibt sich als 
Schlußresultat, daß der theoretische Gesamtauftrieb des Systems 
(Vordersaugkraft eingeschlossen) im Betrage von tiqV 2 sin ß • L A 
in Richtung senkrecht zur Strömung so wirkt, daß seine An- 
griffslinie durch den Punkt geht, der mitten zwischen den 
Platten um ^ • — — ^ gegen die Verbindungslinie 
der Plattenmitten nach vorn (links) verschoben liegt. 
Es mögen nun einige Zahlenresultate folgen. 
O O O 
Für große Werte ^ , also entfernte Platten, ist k klein und 
angenähert (freilich nur für sehr kleine k als gute Xäherung): 
A = l_2 
L k 2 
11 
32 
A = 2[ 1 — 
k 4 
64 
-H©’-) 
Die Koeffizienten in I, II. III, IV werden angenähert: 
TA_ E_. I 2 
1 64’ n 128/ ’ 4tz ; 8 
Die Verschiebung der Resultierenden beträgt ^ ( 1 -p J. 
Für kleine Werte also nahe Platten, ist k nahezu 1, 
(* 
/<•' klein und es wird angenähert (noch bis . =— einigermaßen 
genau^, wenn noch cos h} r p ~ = + j f ln ^ ( gesetzt wird: 
