Ülier ebene Zirkulationsströmungen. 
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tritt noch für jede Platte je die Vordersaugkraft hinzu vom 
Betrage tiqV 2 sin 2 ß • L mal 
1 0,948 0,852 0,811 0,717 
Im ganzen erkennen wir, daß die untere Platte einen 
etwas kleineren Druckauftrieb zum Gesamtauftrieb beisteuert als 
die obere. Bei kleinen Winkeln ß und nicht gar zu kleinem 
h 
Verhältnis . ist aber dieser Unterschied nicht eben sehr be- 
JLj 
trächtlich; für ^ = 0,984 und ß = 10° ist der Druckauftrieb 
Lj 
der oberen und der unteren Platte beziehungsweise: 
(0,852 ± 0,335 tg 10°) tiqV 2 sin ß cos ß ■ L. 
Der Koeffizient (0,852 ± 0,059) zeigt, daß in diesem Falle 
die obere Platte etwa 7°/o mehr, die untere ebensoviel weniger 
als die Hälfte des gesamten Druckauftriebs leistet, also die 
obere etwa ^7 mehr als die untere. 
Theoretisch gibt es für jedes Distanzverhältnis ^ einen 
bestimmten Luftstoßwinkel ß, von dem ab die obere Platte 
mehr Auftrieb leistet, als wenn sie allein stünde, und einen 
zweiten Winkel ß, von dem ab die untere Platte sogar nega- 
tiven Auftrieb erführe, also eine Tendenz der Strömung be- 
stünde, die Platten auseinander zu reißen. Insbesondere bei 
äußerst kleinem Verhältnis f würde dies auch bei kleinen Luft- 
stoßwinkeln ß fühlbar. In Wirklichkeit werden aber, da die 
ganze behandelte Strömung ja nur bei kleinen Winkeln ß eine 
Annäherung der tatsächlichen Erscheinung ergeben dürfte, diese 
Fälle sich praktisch nie bemerkbar machen. 
Dagegen zeigen die obigen Zahlen wieder auffällig, wie 
h 
L 
sehr starke Mehrwirkung der vorderen Plattenhälften im Ver- 
hältnis zu den hinteren; eine Wirkung, die sich ja auch in 
der Verlegung der Resultierenden nach vorn äußert. 
Sitzungsb. d. matb.-phys. Kl. Jalirg. 1911. 
schon bei der Einzelplatte ( oder hier — — oc j bekannt, eine 
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