Über ebene Zirkulationsströmungen. 
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Dabei wurde eine Verschiebung der Ebene t durch die 
Einführung t = t — \ (b\ -)- b\ 4- bi + b>) = t — s vorgenom- 
men. Den Punkten t — b i, b \ . b' 2 , a 2 , b> entsprechen dann 
die Punkte 
t, = d x — b x — s; c x = a x — s ; d\ = b[ — s, di = bi — s; 
C 2 ® > ^2 == ^2 ~ $ ‘ 
Es ist dadurch d\ -f d[ -f- di -j- d 2 = 0 geworden. Da die 
dritte und die sechste der Bestimmungsgleichungen für die Kon- 
stanten zusammen auf die von vornherein klare Forderung, 
daß für t — co, z = 0 kein logarithmischer Punkt in der Ab- 
bildung z, t erscheinen darf, führt, so ergibt sich sofort die 
Bedingung c x -f- c 2 = 0, und wir setzen — c x — c 2 = c. 
Eine der Konstanten d\, d \ , di, d 2 kann beliebig genom- 
men werden, da dies nur den Maßstab in der Ebene r fest- 
legt; wir wählen etwa d‘ 2 = -f- 1. 
Es bleiben demnach, unter Berücksichtigung davon, daß 
bereits eine Kombination der dritten und sechsten Gleichung 
verwendet und daher nur eine von diesen mehr verwendbar 
ist, fünf Gleichungen für C , c und die beiden fehlenden d, 
endlich s. Dabei wird C durch Quotientenbildung fortgeschafft 
und dadurch auf den linken Seiten der Gleichungen nur mehr 
die Form, nicht mehr der Maßstab der Hindernisse (der Scha- 
len) in der Ebene z auftreten. Unmittelbar die nunmehr vier 
Unbekannten c, d und s aus diesen vier Gleichungen für ge- 
