Über ebene Zirkulationsströmungen. 
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Wenn erst, wie bisher besprochen, die Abbildung der 
Halbebene z in t geleistet und alle Konstanten bestimmt sind, 
so bietet die Ermittlung der gesuchten Strömung, d. h. der 
Konstanten M, N, A x und A 2 keine wesentlichen Schwierig- 
keiten mehr; ebensowenig die des Auftriebs des ganzen Systems 
beider Schaden. Nicht so mühelos gestaltet sich die Berech- 
nung der Verteilung dieses Auftriebs im einzelnen über beide 
Schalen. 
Zunächst ist: 
d W = f* _ + Njt—A^t— A,) 
dz C t 2 ( t — aj ( t — a 2 ) 
Wird z unendlich, also t = lim e = 0, so wird: 
lim£= —iCz-^=~=e 
Vlh b\b‘A 
2U 2 Kbrb'jb'jbj) \ 
Somit: 
d W 
= — c 
M- Vb\ b\b‘ 2 b 2 ■ i + N- A t A 2 
bi b‘ib'ib 2 
+ '- eNA ' A -‘ (i {r, + k + k + k) ~ i; ' ij- • • 
__ } p w (~t ]\f a i a 2 ^1 -^2 
V&JX bXb'A 
+ 
lUMt U + A 2 [b^b^b^bj)- 
Z Vb 
Aus der Geschwindigkeit im Unendlichen bestimmen sich 
die Konstanten: 
M = V sin ß bj N-A.A 2 = — V cos ß- . 
Capi 2 12 C-a,a 2 
Endlich ist die Zirkulationskonstante: 
N-A x A 2 
VbibXb, 
11 1/1 1 1 1 
d, 4 S 2 
VcosßVbib\ b‘ 2 b 2 
C 
a, a 0 
