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W. M. Kutta 
glichen mit dem, welchen das System zweier ebenen Platten 
für den ähnlichen Fall, daß ^ = 1,03 ist, erleidet, kleiner. 
denn in diesem Fall gab die gestörte Strömung für jeden 
Winkel ß etwa 0,860 des ungestörten Auftriebs. 
Auch in Bezug auf die Verteilung des Auftriebs Verlustes 
zeigt der Fall gewölbter Flächen Unterschiede gegenüber dem 
Falle ebener Flächen. Für diese ist bei kleinen Winkeln ß 
der Verlust der oberen Fläche nicht viel kleiner als der der 
unteren Fläche. Dagegen zeigt hier die obere gewölbte Fläche 
fast keinen Auftriebsverlust und fast der ganze Verlust des 
Systems entfällt auf die untere gewölbte Fläche. Das bezieht 
sich auf den Winkel ß = 0. Im ganzen kann man sagen, daß 
bei beliebigem Winkel ß derjenige Teil des Auftriebs, der der 
Wölbung zuzuschreiben ist, also für ß — 0 vorhanden wäre, 
durch Untereinanderstellen der Schalen weniger Verlust erleidet, 
als der Teil des Auftriebs, der dem schiefen Anprall der Strö- 
mung, also dem Winkel ß, zuzuschreiben ist. Insbesondere 
geht der erstere Verlust so gut wie ganz auf Kosten der 
unteren Schale, während der zweite sich gleichmäßiger über 
beide Schalen verteilt. 
4. Strömung um die Jalousie. 
Fig. 10. 
Wir nehmen unendlich viele G'eraden- 
stücke von der Breite L und dem gegenseiti- 
gen Abstande li an, die parallel untereinander 
gestellt sind, so daß die Verbindungslinie 
ihrer Mittelpunkte (die rein imaginäre Achse y ) 
senkrecht zu ihnen ist (Fig. 10). Die £-Achse 
liege in einem dieser Geradenstücke. 
Die Abbildung der rechten Halbebene s 
(mit den unendlich vielen Einschnitten von 
der Länge ^ auf die Halbebene t ist durch 
die Formel gegeben: 
