Über ebene Zirkulationsströmungen. 
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Für die ganze Platte ist außer dieser Vordersaugkraft (die 
auch direkt durch die 1910 S. 25 gegebene Formel berechnet 
werden kann) als Druckauftrieb für die Länge 1 vorhanden: 
q V 2 sin ß cos ß • h 
2 sin a 
1 -p sin a ' 
Endlich den Wert von sin n einsetzend, erhalten wir den 
Druckauftrieb der Platte als 
L 
q V 2 sin ß cos ß • li [1 — e n ' T ] , 
die Vordersaugkraft als 
q V 2 sin 2 ß • li 
i + tgbypp2 
Für y beliebig klein, also die Einzelplatte, ergeben sich 
daraus die bekannten Formeln: 
Ti q V 2 sin ß cos ß • L und n q V 2 sin 2 ß • L . 
Auffällig erscheint, daß die Resultierende nicht senkrecht 
zur Strömungsgeschwindigkeit im Unendlichen steht. Vielmehr 
bildet sie mit der y-Achse den Winkel <3, für den 
tg d = tg ß • 1 -.- — = tg ß — tg y 
statt tg ß ist. 
Begreiflich aber wird das, wenn wir uns erinnern, daß 
ein Teil der vertikalen Geschwindigkeit im Unendlichen vom 
Jl 
Betrage — y N sin y von der Zirkulation selbst herrührt. Der 
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Rest derselben, vom Betrage y M allein, würde mit der Hori- 
zontalgeschwindigkeit V cos ß vereinigt, in der Tat eine Strö- 
mung im Unendlichen geben, auf der die berechnete Resul- 
tierende senkrecht steht. Wir erhalten also: 
Sitzungsber. d. math.-pliys. Kl. Jahrg. 1911. 
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