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W. M. Kutta 
Die gesamte Auftriebskraft einer Platte steht senkrecht 
zu derjenigen Strömungsrichtung im Unendlichen, die ohne 
die Zirkulationswirkung im Unendlichen vorhanden wäre. 
Auffallend ist ferner, daß für nahe zusammengerückte 
Platten, also — groß, der Auftrieb für die Einzelplatte gar 
nicht mehr von der Breite L der Platte abhängt. Der Druck- 
auftrieb wird angenähert für jede Platte o V 2 sin ß cos ß h; die 
V ordersaugkraft o V 2 sin 2 ß ^ . 
U 
Für die Tiefeneinheit der Jalousie (in ^/-Richtung), auf die 
I Platten kommen, ist der Druckauftrieb konstant o V 2 sin ß cos/5; 
die Saugkraft p V 2 sin ß • 
Diese Ergebnisse sind aber auch vom physikalischen Ge- 
sichtspunkte aus wohl erklärlich. Bei nahe stehenden und 
verhältnismäßig langen parellelen Hindernissen ist der wesent- 
liche Punkt, daß die Strömung aus ihrer schiefen Ankunfts- 
richtung in eine zu den Hindernissen parallele Durchgangs- 
richtung gezwungen wird. Wie weit dann diese Durchgangs- 
richtung verfolgt werden muß, d. h. wie groß L ist, sofern es 
nur groß gegen h ist, kommt nun gar nicht mehr in Betracht 
und kann den Auftrieb nicht ändern. Auch die Unabhängig- 
keit des Auftriebs von der Anzahl der (unendlich dünnen) Hin- 
dernisse, die auf die Einheit der Jalousietiefe treffen, ist nun 
begreiflich, da in die einmal erzAvungene horizontale Durch- 
gangsströmung noch AA T eitere (unendlich dünne) Hindernisse par- 
allel hineingesteckt werden können. Daß bei gleicher Länge L 
derselben die Umformung der Strömung vorn (und hinten) aus 
einer schiefen in eine horizontale doch noch durch Vermeh- 
rung der Hinderniszahl ein wenig beeinflußt wird, zeigt sich 
in der Formel dadurch, daß ja in der Tat die erhaltenen Nähe- 
rungen nur für 7 - = oc exakt werden. 
h 
Aus der letzten Überlegung folgt, daß auch Hindernisse 
in variablen Abständen h und mit variabler Länge L , sofern 
