Über ebene Zirkulatiorxsströmungen. 
115 
nur L gegen h groß ist, denselben Druckauftrieb o V 2 sin ß cos ß 
für die Tiefeneinheit und Breiteneinheit zeigen. Dabei braucht 
nach der Formel L gar nicht soviel größer zu sein als h ; L etwa 
2 — 3 mal so groß wie h genügt. Es wäre nicht ohne Interesse, 
die wirbelartigen (obwohl nicht wirklich wirbelnden) Vorgänge 
an der Vorderkante, wo die schiefe Strömung sich in die 
horizontale einstellt und wo je ein Spaltungspunkt mit Ge- 
schwindigkeit Null und die Kante mit Geschwindigkeit oo 
äußerst nahe beieinander liegen, zeichnerisch genau zu ver- 
folgen. Freilich wäre es noch besser, dabei abgerundete Vorder- 
kanten oder überhaupt Platten von endlicher, wiewohl geringer 
Dicke, einzuführen, was allerdings rechnerisch Mühe' machen 
würde. Dabei erscheint es mir nicht als ausgeschlossen, daß 
diese Betrachtungen eine Übertragung auf die Gebiete der Elek- 
trizität und Optik, speziell für die Übergangsschicht zwischen 
zwei Medien, zulassen könnten. 
Um für einige Zahlenwerte Druckauftrieb und Saugkraft 
mit denjenigen der Einzelplatte, für die sie n g F 2 sin ß cos ß • L 
resp. oV 2 sin 2 ß ■ L betragen, vergleichen zu können, schreiben 
wir sie in der Form: 
n g V 2 sin ß cos ß ■ L • y ~ [1 — e ~ h Ü 
Lt 71 
resp. 
71 Q V 2 sin 2 ß ■ L • Y ~ [1 6~ h ~ Ü . 
Lin 
Es ergeben sich die Koeffizienten für die Verhältnisse: 
j = 1 2 4 8 16 oo 
L 
als 0,317 0.504 0,688 0,827 0,908 1 
resp. 0,159 0,317 0,504 0,688 0,827 1 
li 
Unterhalb des Wertes y = 1 hängen die Kräfte praktisch 
L 
nicht mehr von L, sondern nur noch von h ab, wie vorher 
besprochen. Es wird dann sin a annähernd 1, und die Rich- 
tung ö des Gesamtauftriebs ist durch tgd = ^tg/?, also bei 
8 * 
