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W. M. Kutta 
Koeffizienten erhalten werden, allerdings dann der Auftrieb 
der mehr inneren Flächen sehr rasch sich im Koeffizienten an 
0,584 nähern wird. Es dürfte also für die 20 Flächen ins- 
gesamt statt des Auftriebs 
n q 33 2 sin d cos ö • L • 11,68 
wohl ein solcher von etwa 
Ti 3 2 sin <5 cos ö • L ■ 12,4 bis 12,5 
richtiger anzunehmen sein. 
5. Strömung um zwei hintereinander gestellte Platten. 
Als Hindernisse der Strömung nehmen wir zwei Geraden- 
stücke an, die auf der reellen x - Achse von — (L -j- E) bis — E 
und von -)- E bis -p (L -p E) reichen. 
Die Horizontalströmung ist dann durch die Strömungs- 
funktion W = V ■ cos ß • z gegeben. 
Für die Vertikalströmung und das Kreisen sind die Ge- 
radenstücke Stromlinien, die übrigen Teile der .r-Achse Aqui- 
potentiallinien. Für die untere Hälfte der ^-Ebene ist dem- 
nach, wenn dort die Spaltungspunkte dieser Strömung die Lage 
z x und z 2 besitzen, die Strömungsfunktion: 
W = — iV sin 
Q — * i ) 0 — * 2 ) dz 
Viz^-E 2 )^— {E + Lf ) ' 
Durch Zusammenfügen beider Funktionen erhalten wir 
die allgemeinste Zirkulationsströmung mit den willkürlichen 
Konstanten z x und z r 
Wir machen wieder die Annahme, daß zwei Spaltungs- 
punkte der Gesamtströmung in den Hinterkanten — E und 
(L -}- E) liegen sollen, fordern also, daß für diese Punkte 
dW v a ^ • o 
{z — zßi (z — z 2 ) 
endlich bleiben soll. 
nötig. 
Die Vorderkanten 
E 2 )(z*-(L + Ey) 
Dazu ist z x = — E\ z 2 — — (L -p E) 
(L E) und -p L erhalten dabei 
