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W. M. Kutta 
der Saugkräfte auf beide Platten und zwar vom Koeffizienten 2 
resp. 0 für E = 0 bis zu den Koeffizienten 1 für E — o o. 
Diese beiden Grenzangaben sind natürlich von vornherein selbst- 
verständlich. 
Die Gesamtzirkulation finden wir, indem wir 
dW 
dz 
Vcos ß — iV sin ß 
V (z + E)(*-E-L ) 
V { 2 -E){z^E + L) 
für z gleich oo entwickeln. Es kommt: 
-5 — = V cos ß — iV sin d 
dz ' 
Die Zirkulationskonstante C ist also L ■ V sin ß und somit 
der Gesamtauftrieb des ganzen Systems senkrecht zur Strömungs- 
richtung 
71 q V 2 sin ß • 2 L 
mit den Komponenten des Druckauftriebs 
71 g V 2 sin ß cqs ß • 2 L 
in Richtung y, und des schon vorher bestimmten Saugauftriebs 
71 q V 2 sin 2 ß • 2 L 
in der negativen ^-Richtung. 
Es ergibt sich, daß auch für den Gesamtauftrieb und für 
den gesamten Druckauftrieb des ganzen Systems Unabhängig- 
keit von der Entfernung 2 E beider Platten theoretisch vor- 
handen ist. Daß für E = 0 und E — 00 der doppelte Auftrieb 
der Einzelplatte erreicht wird, ist ja selbstverständlich, aber 
auch für die Zwischenlagen gilt dasselbe. 
Dagegen ist Gesamtauftrieb und Druckauftrieb in ver- 
schiedenem Maße über die beiden Platten verteilt. Nach dem 
Früheren wissen wir, daß für E — 00 natürlich jede Platte die 
Hälfte davon beiträgt, daß aber für E = 0 die vordere Platte 
(als vordere Hälfte einer Platte von der Breite 2 L) als Bei- 
trag zum Druckauftrieb 
71 o V 2 sin ß cos ß • L f 1 -J j , 
