Über ebene Zirkulationsströmungen. 
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die hintere Platte 
n o V 2 sin ß cos ß ■ L 
liefert, also diese Beiträge im Verhältnis 
-V+ 2 
71 — 2 
oder angenähert 
9 stehen. Unmittelbar erkennt man nun auch, da die Vorder- 
saugkräfte für lim E = 0 in anderer Weise sich verhalten, 
nämlich gegen tt q V 2 sin 2 ß ■ 2 L und ti oV 2 sin 2 • 2 L- 0 gehen, 
daß der aus Saugwirkung und Druckauftrieb zusammengesetzte 
Gesamtauftrieb jeder einzelnen Platte nicht senkrecht zur Strö- 
mungsrichtung sein wird, daß er vielmehr bei der ersten Platte 
gegen die Strömungsnormale etwas vorwärts geneigt, bei der 
zweiten, hinteren Platte stärker rückwärts geneigt sein Avird. 
Erst aus der Zusammensetzung dieser beiden Gesamtauftriebe 
der Einzelplatten zum Gesamtauftrieb des Systems ergibt sich 
dieser letztere als senkrecht zur Strömung gerichtet. 
Es sollen nun die Druckauftriebe der beiden einzelnen 
Platten durch Integration wirklich gefunden werden. Die beiden 
2 
auftretenden quadratischen Terme geben bei der 
Integration über jede Platte Null, der Term der doppelten 
Produkte gibt das elliptische Integral zweiter Art 
2 o V 2 sin ß cos 
k+l 
r nf (* + w<ETL—*) 
” (* — E) (E ri- L + z) 
d z 
z 2 — (L-\-Ef 
als Auftrieb für die rechte (hintere) Platte. Wir setzen 
L[L-\-2iE) , L(L-\-2E) 
~ (L + Ef U (L + Ef 
und erhalten für das Integral 
i 
Je 2 ; ti = sin cp 
. p du 
J JVT= 
V, L + 2E 
V--LTE U ) 
u 2 ) d u 
— u 2 Vl — Jc 2 u 2 
