Wie fallen Stäbe und Scheiben etc. 
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Teller im Wasser nur in der aufrechten Lage), zweitens ist 
aber auch hier die Fallgeschwindigkeit viel zu groß, als daß 
man berechtigt wäre, von der Trägheit der Flüssigkeit abzu- 
sehen, denn für Wasser ist s‘ = 1 ; p — 0,018, so daß V klein 
gegen 0,001 cm/sec hätte sein müssen. 
Da also die angestellten Experimente für die von uns auf- 
geworfene Frage nicht in Betracht kommen und auch nur 
schwer entscheidende Versuche anzustellen sein werden, so 
wollen wir jetzt ermitteln, wie die Theorie unser Problem löst. 
Anstatt die Geschwindigkeit und den Druck zu suchen, 
die an jeder Stelle der Flüssigkeit herrschen, wenn man dem 
in ihr befindlichen festen Körper eine Bewegung von kon- 
stanter Geschwindigkeit erteilt, können wir uns fragen, wie 
ein konstantes Strömungsfeld durch einen in ihr ruhenden 
festen Körper modifiziert wird, und welche Kräfte und Dreh- 
momente man aufwenden muß, um den Körper in dieser Strö- 
mung in Ruhe zu halten. 
Dieses Problem wird durch die Differentialgleichungen be- 
herrscht 1 ) 
u A v x 
dp 
dX 
II A Vy =- 
dp 
dy 
p A v z 
dp 
dz 
( 9 ) 
3 Vx . 3 Vy 3 v z q 
dx dy dz ~ ’ 
wenn an der Oberfläche des festen Körpers 
v x = 0 ; v y = 0 ; v e = 0 
ist und im Unendlichen etwa die Bedingung 
O Ö 
v x =U\ v y = 0; v e = 0 
( 10 ) 
( 11 ) 
(12 a) 
9 Vgl. z. B. H. Lamb, Lehrbuch der Hydrodynamik, deutsch von 
J. Friedei. Leipzig und Berlin 1907, § 324. 
