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oder 
oder 
gilt. 
R. Gans 
v x =.0; v,, == V ; ü t = 0 
v„ — 0 ; v e — W 
(12 b) 
(12 c) 
v x = 0 ; 
Die Druckkräfte ergeben sich ferner aus den Fonnein 1 ) 
Pxx = — P + 2 ,u 
Vzz = — p + 2 fi 
3 v X ' 
(dv M 
+ 
3 v„ 
dx‘ 
Pü Z - 
~ Pz y 
= ,u| 
u 
dZ 
3v h . 
f dv x 
+ 
d V ; 
pzx - 
~ Px t 
= ,u | 
{dz 
3 — 
3y 
3 X 
dv £ 
( 9 v u 
+ 
d V x 
dz' 
P*y = 
~ Pu * 
= p 1 
\ 3 x 
»F. 
(13) 
Die Differentialgleichungen, die Grenzbedingungen und die 
Drucke sind, wie man aus den Gleichungen (9) bis (13) er- 
sieht, linear in den Geschwindigkeitskomponenten, d. h. die 
Superposition zweier Lösungssysteme (Teilbewegungen) gibt 
wieder ein mögliches Lösungssystem (resultierende Bewegung). 
Deshalb gilt ohne weiteres der Satz: 
Die Komponenten der Kraft und des Drehmoments, die 
nötig sind, um den festen Körper bei der resultierenden Be- 
wegung in Ruhe zu halten, sind einfach die Summe der ent- 
sprechenden Komponenten, die bei den Teilbewegungen er- 
forderlich sind. 
Insbesondere: Befindet sich ein Körper mit drei aufein- 
ander senkrechten Symmetrieebenen, deren Schnittlinien, die 
* Hauptachsen“, den Koordinatenachsen parallel liegen mögen, 
in der Flüssigkeit, und hat die Geschwindigkeit im Unendlichen 
die Komponenten U, V, TF, so setzt sich die Lösung aus den 
drei Teilbewegungen zusammen, die wir erhalten, wenn wir 
als Bedingung im Unendlichen erstens die Gleichung (12 a), 
zweitens (12 b), drittens (12 c) einführen. 
Bei keiner dieser Teilbewegungen, die dadurch charak- 
terisiert sind, daß der Körper mit einer seiner Hauptachsen 
x ) H. Larnb, 1. e , p. ÜÜ‘2, § 314. 
