Wie fallen Stäbe und Scheiben etc. 
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parallel dem ungestörten Strömungsfelde liegt, ist nun aus 
Symmetriegründen ein Drehmoment erforderlich, um den Körper 
in seiner Lage zu halten, also ist bei der resultierenden Be- 
wegung, bei der der Körper eine ganz beliebige Orientierung 
zum Strömungsfelde bat, auch kein Drehmoment nötig oder, 
wenn wir wieder zu dem Falle übergehen, daß die Flüssigkeit 
im Unendlichen ruht, der Körper aber geradlinig in derselben 
bewegt wird, so gilt der Satz: 
Auf den bewegten Körper wirkt kein Drehmoment in- 
folge der Druckkräfte der Flüssigkeit. Scheiben oder Stäb- 
chen, die drei aufeinander senkrechte Symmetrie- 
ebenen besitzen, haben also nicht die Tendenz, beim 
langsamen Fallen in einer Flüssigkeit sich irgendwie 
einzustellen. 
Während die bisherigen Resultate einzig und allein aus 
der Linearität der Gleichungen und den Symmetrieeigenschaften 
des Körpers folgten, müssen wir, um den Bewegungsvorgang 
in seinen Einzelheiten angeben zu können, die Körperform ge- 
nauer präzisieren. 
Wir wollen also annehmen, daß eine Scheibe ein abge- 
plattetes, ein Stäbchen ein verlängertes Rotationsellipsoid ist; 
die große Halbachse möge a, die kleine c heißen. Die für die 
stationäre Bewegung maßgebenden Formeln sind von Ober- 
beck 1 ) aufgestellt worden. 
Aus diesen Formeln folgt, daß die Beweglichkeit y, d. h. 
das Verhältnis der Körpergeschwindigkeit zur wirkenden Kraft 
sich aus der Gleichung 
(14) 
resp. 
7 c = ^ — <5 C 
b 7i fi a 
(15) 
berechnet, je nachdem die Bewegung in Richtung der großen 
oder der kleinen Achse des Ellipsoids stattfindet. 
■) Oberbeck, Crelles Journal 81, 187(3, p. 62; s. auch H. Lamb. 
1. c., § 326. 
