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M. Laue 
in Frage kommen, von der Relativitätstheorie schon in den 
Grundgleichungen überhaupt nicht. Daneben wollen wir auch 
die Theorien von Cohn und Hertz streifen. 
a) Relativitätstheorie. 
Wir setzen zunächst eine vereinfachte Versuchsanordnung 
voraus. Der Versuch spiele sich in einer Ebene ab, welche 
um eine zu ihr senkrechte, in einem berechtigten 1 ) Bezugs- 
system K° ruhende Achse mit der Winkelgeschwindigkeit o> 
rotiert; der Schnittpunkt der Achse mit der Ebene sei M. 
Um M beschreiben wir einen Kreis mit dem Radius r, in 
einem Punkt P seiner Peripherie liege senkrecht zu ihr 
die spiegelnde Platte, welche nach Michelsons Vorschlag die 
kohärenten Strahlen zunächst trennt, um sie nach ihrer Rück- 
kehr vereinigt in das Beobachtungsfernrohr zu werfen. In 
{n — 1) weiteren Punkten desselben Kreises, welche mit P zu- 
sammen die Ecken eines regulären w-Ecks bilden, stellen wir 
Spiegel auf, welche die beiden Strahlen einander zuwerfen 
sollen. Wir bemerken zugleich, daß die Geschwindigkeit gegen 
das System K° für alle Punkte dieser Ebene ihren absoluten 
Wert niemals ändert, daß somit — auf das genannte System 
bezogen — auch alle Strecken ihre Längen dauernd beibehalten. 
Die erste Frage ist nun, ob es überhaupt eine Aufstellung 
der Spiegel gibt, bei welcher beide von P ausgehende Strahlen 
wieder nach demselben Punkt P zurückgelangen. Der positiv 
(das soll heißen: im Sinne der Rotation) umlaufende Strahl 
wird, bezogen auf das System K, Sehnen jenes Kreises zurück- 
legen, welche länger sind als die Seiten des n-Ecks; denn 
während er von einem zu dem anderen Spiegel fortschreitet, 
bewegt sich der letztere um eine gewisse Strecke ungefähr in 
der Richtung des Strahls. Da aber alle diese Sehnen gleich- 
lang sind, treffen sie den Kreis alle unter dem gleichen 
Winkel cp. (Die Figur veranschaulicht dies für den Fall 
x ) Ein gegen ein berechtigtes System K° rotierendes System ist 
kein berechtigtes. 
