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M. v. Laue 
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i = AT 2 e T 3) 
sind aber nicht genau genug, um den Exponenten ^ von T 
sicher zu stellen; auch schwanken die Zahlenangaben über die 
Konstanten A und ß noch stark von Messung zu Messung 1 ). 
2. Messungen bei niedrigeren beschleunigenden Spannungen, 
als bei den Versuchen der ersten Gruppe, und bei so hohen 
Raumladungen, daß der Hauptsache nach diese die Vorgänge 
bestimmen, während weder die Wärmebewegung der Elektronen 
noch die Eigenschaften der Glühelektrode demgegenüber einen 
merklichen Einfluß ausüben. Für sie gilt, sofern die Elek- 
troden parallele Ebenen im Abstande d sind, die Gleichung 
in der e die Ladung, m die Masse eines Elektrons bedeutet, 
während die Temperatur und irgend welche auf die Elektrode 
bezüglichen Größen nicht auftreten. Für kreiszylindrische, kon- 
zentrische Elektroden ist eine ähnliche Beziehung bekannt 2 ). 
3. Versuche mit sehr geringen Raumdichten, bei denen 
sich jedes Elektron unbeeinflußt von anderen gegen eine ver- 
zögernde Spannung von 0 bis 1 Volt bewegt. Dahin gehören 
die Versuche von Richardson und Brown 3 ) über die Geschwindig- 
keitsverteilung der austretenden Elektronen, sowie auch noch 
Versuche von Schottky 4 ), obwohl sich bei manchen seiner Mes- 
sungen schon Raumladungen bemerkbar machen. 
B Vgl. hierzu Marx, Handbuch der Radiologie, Band IV, Leipzig 
1917, Artikel „Glühelektroden“ von 0. W. Richardson; ferner z. B. 
W. Hüttemann, Ann. d. Phys., 52, 816, 1917; J. Langmuir, Phys. Rev., 
2, 450, 1913, Phys. Zeitschr., 15, 516, 1914. 
2 ) C. Child, Phys. Rev., 32, 492, 1911; J. Langmuir, siehe die vor- 
hergehende Anm. W. Schottky, Phys. Zeitschr., 15, 526, 1914. 
3 ) 0. W. Richardson und F. C. Brown, Phil. Mag., 16, 353, 1908; 
0. W. Richardson, Phil. Mag., 16, 890, 1908; 18, 681, 1909. Bei einem 
der Versuche von Richardson und Brown lagen durchschnittlich 5 Elek- 
tronen gleichzeitig zwischen den Elektroden. 
B W. Schottky, Ann. d. Phys., 44, 1011, 1914. 
