Über die Möglichkeit neuer Versuche an Glühelektroden. 55 
Die Versuche unter 2. lassen überhaupt keinen Schluß 
auf die Verhältnisse an der Glühelektrode zu, kommen für 
unsere Zwecke daher nicht in Betracht. Die der Gruppe 3 
könnten zwar zur Ermittlung der Gesamtzahl der austretenden 
Elektronen benutzt werden und erlaubten dann einen Schluß 
auf diese Verhältnisse. Doch ist das unseres Wissens nie ge- 
schehen. Sie lieferten dann aber auch nichts neues gegenüber 
den Versuchen der Gruppe 1, da sich auch diese auf die Er- 
giebigkeit der Elektrode an Elektronen beziehen. 
Die Messungen des Sättigungsstromes werden meist so 
gedeutet, daß der Strom pro Flächeneinheit der Glühelektrode 
ist. Dabei ist vorausgesetzt, daß jedes Elektron, welches von 
außen her auf die Elektrode trifft, auch von ihr aufgenommen 
wird 1 ). Nun haben aber metallische Leiter bei Zimmertem- 
peratur ein recht erhebliches Spiegelungsvermögen für Elek- 
tronen, selbst bei den geringen Auftreffgeschwindigkeiten, welche 
die Wärmebewegung diesen verleiht 2 ). Daß dies bei Glüh- 
temperaturen auch noch da sein dürfte und dann die Anwend- 
barkeit der Gleichung 5) stark beeinträchtigt, spricht schon 
Richardson aus 3 ), und wir haben im Anschluß an ihn a. a. 0. 
S. 247 darauf hingewiesen. Nennen wir das durchschnittliche 
Spiegelungsvermögen der Elektrode für Elektronen mit der der 
Elektrodentemperatur entsprechenden Wärmebewegung S, so 
ist Gleichung 5) zu ersetzen durch die Beziehung 
1 ) Vgl. die Ableitung der Formel 3), welche 0. W. Richardson, 
Phil. Transactions (A) 201, 497, 1903 auf Seite 502 und in Band 4 des 
Marxschen Handbuches der Radiologie Seite 463 nach einem Gedanken 
von J. J. Thomson angibt. 
2 ) 0. v. Baeyer, Verh. d. D. Phys. Ges., 10, 96 und 953, 1908; 
0. W. Richardson. Phil. Mag., 18, 694, 1909; Phys. Rev., 29, 557, 1909; 
A. Gehrts, Ann. d. Phys., 36, 995, 1911. 
3 ) 0. W. Richardson in Band 4 des Marxschen Handbuches der 
Radiologie, S. 529. 
