Über die Möglichkeit neuer Versuche an Glühelektroden. 57 
Eine wesentliche Bedingung bei beiden Arten von Ver- 
suchen ist der Verzicht auf .eine unmittelbare elektrische Hei- 
zung der Glühelektroden während der Messung, weil diese Ober- 
flächen notwendig Potentialflächen sein müssen. 
Hat man die Grenzdichte Q g auf eine dieser Arten be- 
stimmt, so kann man nach der Gleichung 
(Ne) 3 - Jl - 
g g = 2R C%T * e 5a) 
(siehe die erste der Formeln 48) auf S. 241 a. a. 0.) daraus die 
Elektronenaffinität ,u der Glühelektrode bestimmen, wenn man 
dazu den quantentheoretischen Wert von C benutzt, den wir 
auf S. 268 und 269 (bes. Gl. 38)) a. a. 0. gegeben haben. 
Eine Prüfung dieses Wertes selbst aber ermöglichen Versuche, 
bei denen Elektronen im vollkommenen Vakuum liegen, wohl 
überhaupt nicht. Erst wenn man ihr Gleichgewicht mit einem 
Gase untersuchte, dessen Molekeln Elektronen anlagern können, 
ließe sich darüber ein Anhaltspunkt gewinnen. Versuche dar- 
über erscheinen uns aber deswegen so schwierig, weil man bei 
ihnen eine Sicherheit haben müßte, daß das Gas nicht un- 
mittelbar auf die Glühelektrode einwirkt. 
§ I. Die statischen Versuche. 
Zwischen zwei ebenen, parallelen Kondensatorplatten herrscht, 
wenn die Temperatur beider Platten so gering ist, daß keine 
Elektronen zwischen ihnen auftreten, ein homogenes Feld, dessen 
Potentialanstieg in Fig. 1 durch die gerade Linie AB ange- 
deutet sein mag. Erwärmen wir jetzt die positive Platte, bis 
sie von einer dichten Elektronenwolke umgeben ist, so muß 
die Potentialkurve in ihrer Nähe der Raumladungen wegen 
jedenfalls so gekrümmt sein, wie dies die Kurve AG angibt; 
daß diese schon in einigem Abstande von der negativen Platte 
in die Gerade AB übergeht, deutet auf die schon erwähnte 
Forderung hin, daß an der negativen Platte die Raumdichte 
Null sein und daß die Ladung der negativen Platte erhalten 
