Über die Möglichkeit neuer Versuche an Glühelektroden. 59 
Temperatur ist. Wir wollen den Plattenabstand d als so groß 
ansehen, daß man für die Koordinate x der negativen Platte 
statt -j- d einfach d setzen kann. Da in ihrer Nähe keine 
Elektronen mehr liegen sollen, gilt dort die aus 6) für große 
Werte von x folgende Näherung 
welche zeigt, daß K die Feldstärke an der negativen Elektrode 
ist und daher deren Landung 
E = — KO 8) 
beträgt. Ihr Potential ist nach 7) 
Das Potential der Glühelektrode berechnen wir aus dem 
Boltzmannschen Yerteilungssatz für die elektrische Dichte 
F cp 
Q = Qo e HT 9a) 
(vgl. Formel 2), S. 206, a. a. 0.), indem wir für q die Grenz- 
dichte einsetzen. So folgt 
RT Qg 
<P+ = p-log — . 10 ) 
- L tro 
Durch Subtraktion von 9) und 10) findet man sodann, da g 0 
in 9) und 10) dieselbe Konstante ist 
RT . fl RT 0\ \ , I Eid 
T+ <P- — |_p| lo g (^2 \f\' E % 0 ‘ 
Fehlten die Elektronen, so wäre die Potentialdifferenz 
11 ) 
\Tfd 
0 ' 
12 ) 
