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M. v. Laue 
Setzt man 12) in 11) ein, so folgt: 
RT fl RT d 2 \ 1Q . 
T+ — T- = jpj lo g y*\Qs\j ”*■ Vm 13 ) 
Hier sind alle vorkommenden Größen meßbar oder bekannte 
Konstanten, bis auf q 9 . Man kann also o g nach ihr bestimmen. 
Damit aber die Näherung 7) berechtigt ist, muß, wie aus 
der strengen Gleichung 6 ), sowie aus 8 ) und 12) hervorgeht 
_ _£ Kd \r\y 
e KT = ß RT U) 
sein. Die strenge Gleichung für die elektrische Dichte q ((siehe 
Gl. 8 ), S. 203, a. a. 0.), 
F 
2 RT 
K 2 
geht dann für x = d über in 
Q- 
JZL II e ~ 
2 RT d 1 
F\ V 
KT ■ 
15) 
Nach dieser Formel muß man abschätzen, ob die von der 
Glühelektrode entsandten Elektronen die Ladung der negativen 
Platte noch verändern können; man muß den Potentialunter- 
schied V eben so groß wählen, daß dies nicht mehr zu be- 
fürchten ist. Andererseits wird man V auch nicht zu groß 
wählen dürfen, weil sonst der erste Summand in 13) gegen 
den zweiten zu klein wird. Man hätte ihn dann als Differenz 
der nahezu gleichen Potentialunterschiede 95 + — cp- und V zu 
bestimmen, was die Genauigkeit beeinträchtigt 
Im elektrostatischen Maßsystem (bisher haben wir das 
Lorentzsche benutzt) sind die Gleichungen 13) und 15) zu er- 
setzen durch die Formeln: 
0 + — <p~) — y = 
RT 
Fr 
2,303 • 10 log 
RT d 2 
]F\ F a 
p- 
1 F V 2 
_! !_ p li 1 
8 ji RT d l 
16) 
17) 
