Über die Möglichkeit neuer Versuche an Glühelektroden. 61 
Die Bedingung 14) bleibt hingegen unverändert. 
Auf Seite 250 a. a. 0. haben wir Q g für Wolfram und 
für 2400° abs. zu 1,4.10* elektrostatische Einheiten geschätzt. 
Wir können, da dies in der Größenordnung richtig sein dürfte, 
daraus weiter auf die ungefähre Größe der Potentialdilferenz 
934 . — 9 ?_ schließen, um ein Urteil über die Ausführbarkeit des 
in Rede stehenden Versuches zu gewinnen. Wir nehmen dabei 
d zu 2 cm an. Da im elektrostatischen Maßsystem \F\jMT 
= 2,9 • 10 14 : (8,3 • 10 7 • 2,4 • 10 3 ) = 1,45 • 10 3 g“ 1 cm“ 1 sec be- 
trägt, ist Bedingung 14) mit V = 1,33 • 10 -2 elektrostatische Ein- 
heiten (gleich 4 Volt) gewiß erfüllt, da dann F V\RT = 19,3, 
\F\Y 
also e KT = IO -8,38 ist. Nach 17) ist unter diesen Umständen 
<?_! = 6 -IO -12 elektrostatische Einheiten; es gelangt also nur 
ganz selten einmal ein Elektron bis zur negativen Konden- 
satorplatte. Aus 16) aber finden wir 
( 94 . — <pJ) — V = 6,58 • 10 " 3 elektrostat. Einheiten = 2 Volt). 
Dieser Betrag läßt sich neben den 4 Volt, die V beträgt, gewiß 
mit großer Genauigkeit messen. Man könnte wohl V noch 
etwas niedriger wählen, so daß nach 16) ( 934 . — 93 _) — V noch 
etwas größer würde. 
Schließlich können wir an dem hier benutzten Wert von 
Q g auch unsere Voraussetzung auf ihre Berechtigung hin prüfen, 
daß man die Koordinate # 4 . der Glühelektrode gegen den Platten- 
abstand d vernachlässigen kann. In der Nähe der Glühelek- 
trode ist nämlich, wie wir auf Seite 217 und 218 a. a. O. 
gezeigt haben, die Dichteverteilung auf alle Fälle in guter 
Näherung (im elektrostatischen Maßsystem) durch die Gleichung 
RT 
2 n F x 1 
Q 
gegeben. Daraus folgt, da doch für den Wert z+q = Q g 
werden soll: 
