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M. v. Laue 
In Zahlen ist das hier: 
= 1/ 
8,3 -IO 7 - 2,4 -IO 3 
2*. 2,9.10«- 1,4 10 
- = j/~8- IO" 7 = 9-10- 
cm. 
Da wir d — 2 cm angenommen haben, ist auch diese Voraus- 
setzung berechtigt. 
Zweckmäßiger als zwei ebene Kondensatorplatten wären 
wohl zwei kreiszylindrisch-konzentrische, und zwar wählte man 
vermutlich am besten die innere als Glühelektrode. Wir geben 
beiden die Höhe a, der inneren den Halbmesser r+, der äußeren 
den Halbmesser r_. So weit wir von Randwirkungen absehen 
können, stellt die Formel 31) auf S. 227 a. a. 0. den Potential- 
verlauf dar: 
RT 
<P = r < lo £ 
©in 2 ( K log 
+ log 
2 RTK 1 
18) 
In ihr bedeutet r den Abstand von der gemeinsamen Achse 
beider Zylinder, p 0 die schon erwähnte Konstante von der 
Dimension einer elektrischen Dichte, und K und r 0 positive 
Integrationskonstanten. Ist die Temperatur der positiven Kon- 
densatorplatte hinreichend hoch, so ist r 0 nur wenig kleiner 
als r + , und wir nehmen das Verhältnis beider als von 1 so 
wenig verschieden an, daß wir log r 0 mit log r+ vertauschen 
können. Unter der Annahme, daß die Elektronenwolke durch 
das negative Potential der äußeren Platte vollständig von dieser 
fern gehalten wird, können wir in ihrer Nähe Gleichung 18) 
durch die Näherung 
RT 
F 
2 (1 + K) log 
r 
r + 
+ log 
FQ n r* + ) 
8RTK*\ 
19) 
ersetzen. 
dessen 
Die Feldstärke am äußeren Zylinder beträgt infolge- 
2(1 + 1) RT 
' F 
und dieser trägt die elektrische Ladung 
E = 
RT 
F 
x 4^(1 -+- K)a. 
20 ) 
