64 
M. v. Laue 
So lange und r_ nicht von verschiedener Größenordnung 
sind, ist der Inhalt von 24) und 25) wesentlich derselbe wie 
der von 14) und 15). 
Im elektrostatischen Maßsystem lauten die Gleichungen 22) 
und 23): 
(<P+ — <p-) — V = 25 a) 
ET 
F 
x 2,303 
F • Qg r ~A 
ET ) 
2 • 10 log 
( 
F,Fl 
aET 
V = 4,606 
\E 
25 b) 
§ 2. Strömungen in einer Elektronenschar. 
Wir betrachten wie auch früher solche Fälle, in denen 
die Elektronen hinreichend dicht verteilt sind, daß man ihre 
Gesamtheit als ein Continuum betrachten kann. Wann diese 
Bedingung erfüllt ist, dafür haben wir bisher noch kein aus- 
reichendes Kennzeichen. Bei einem gewöhnlichen Gase ver- 
langen wir dafür, daß die freie Weglänge gegen die sonst in 
Betracht kommenden Strecken klein ist. Den Begriff der freien 
Weglänge können wir wohl kaum auf die Elektronen über- 
tragen, soweit sie einigermaßen dicht liegen. Aber wir können 
doch wohl sagen, daß die Strecke, welche in dieser Bedingung 
an die Stelle der freien Weglänge zu treten hat, sehr viel 
kleiner ist als bei Gasmolekeln von gleicher Raumdichte. Denn 
Gasmolekeln wirken erst aufeinander, wenn sich ihre Mittel- 
punkte auf Entfernungen von 10 - ' bis 10 -8 cm nähern. Zwei 
Elektronen hingegen verteilen sich, wenn sie sich mit ent- 
gegengesetzt gleichen Geschwindigkeiten vom Betrage der mitt- 
leren Geschwindigkeit bei 2000 Grad abs. einander bis auf 
einen Minimalabstaud von 10 -6 cm nähern, eine Ablenkung 
von fast 19 Winkelgraden, und selbst bei einer Annäherung 
bis auf 10 -5 beträgt diese Ablenkung noch 1 1 /a Grad. Jeden- 
falls liegt aber diese Bedingung schon allen Anwendungen der 
E tp 
Gleichung A cp — — o 0 e liT auf die statischen Fälle zu Grunde, 
