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28) 
Nimmt man zu dieser Formel Hinzu die Kontinuitätsgleichung 
|| -f div (ß q) = 0 
29) 
und die Poissonsche Differentialgleichung 
A cp = — o , 
so hat man die Differentialgleichungen für die Strömung zu- 
sammengesteift. 
Für stationäre Strömung folgt bei Vernachlässigung der 
thermischen Bewegung und des von ihr herrührenden Sum- 
manden P in 26) 
£ 
q 1 = cp -\- konst, div (p q) = 0, A cp — — q. 30 a) 
Hierzu nimmt man in folgerichtiger Vernachlässigung der 
Wärmebewegung die Nebenbedingung, daß die Elektronen die 
Glühkathode mit der Geschwindigkeit 0 verlassen. Aus der 
ersten der Gleichungen 30 a) folgt dann, wenn w T ir unter n 
die Normale auf der Glühelektrode verstehen: 
3 cp m 3 q 
3 n e ^ dn 
Damit aber haben wir die Differentialgleichungen und die 
beiden Nebenbedingungen zusammengestellt, auf welchen die 
Theorie der Versuche von Gruppe 2) beruht. — Wir wollen 
im folgenden im Gegensatz hierzu gerade so geringe Geschwindig- 
7c T 
keiteu annehmen, daß in 28) das Glied — log — gegenüber 
m Qa 
dem l q a den Ausschlag gibt. 
Um die Grenzbedingungen aufzustellen, wollen wir an- 
nehmen, daß die Strömung der Elektronen senkrecht auf den 
Elektrodenflächen steht und daß diese Potentialhöhenflächen 
sind. Der Austritt des elektrischen Stroms aus der Glühelek- 
trode, welche für dessen Durchgang durch die Elektronen- 
