Über die Möglichkeit neuer Vei-suche an Glühelektroden. 
67 
schar als Anode dient, geht dann so vor sich, daß mehr Elek- 
tronen auf diese auftreffen und infolgedessen auch mehr von 
ihr aufgenommen werden, als im Gleichgewichtsfall; da anderer- 
seits die Elektrode nicht mehr Elektronen hergibt, als in diesem, 
so ergibt sich der erforderliche Uberschuß eintretender Elek- 
tronen. An der Kathode, welche nach unserem Plan dieselbe 
hohe Temperatur hat wie die Anode, müssen umgekehrt weniger 
Elektroden auftreffen, als beim Gleichgewicht. 
Hat die Elektronenschar als Ganzes an einer Stelle eine 
Geschwindigkeit vom Betrage q in der positiven z-Richtung, so 
haben an dieser Stelle 
p 1 f m 
7 V 2nkT 6 
m (£ — q ) 2 
dt 
Elektronen eine Geschwindigkeitskomponente in derselben Rich- 
tung, die zwischen £ und £ -f- dt liegt; denn — ist die Zahl 
der Elektronen für die Volumeneinheit. Weist die positive 
^-Richtung nun senkrecht auf die Anode, so treffen infolge- 
dessen auf diese 
e± 
E 
m (£ — q)2 
für die Flächen- und Zeiteinheit, wenn p + die Dichte un- 
mittelbar vor ihr bedeutet. Wir berechnen das Integral, in- 
dem wir l = £ — q als Integrationsveränderliche einführen: 
u 
e 
2kT dt= j(X + q)e 
— « 
m A2 
= 
mA2 
***dX + q 
m ;,2 
*^dl 
ml 2 
a * r dX 
mi 12 
2kT dl. 
0 U —q —q 
Die Auswertung der beiden Integrale von — q bis 0 er- 
leichtern wir uns durch die Annahme 
w m 
30 b) 
5 * 
