Über die Möglichkeit neuer Versuche an Glühelektroden. 69 
Wir wollen übrigens noch eine Annahme aufdecken, welche 
dieser Rechnung zugrunde liegt. Das Spiegelungsvermögen für 
Elektronen hängt nach den Erfahrungen bei kalten Körpern 
von deren Auftreffgesckwindigkeit ab. Da hier die Elektronen 
verschiedene Geschwindigkeiten haben, ist S ein mittleres Spie- 
gelungsvermögen, dessen Wert durch die Geschwindigkeitsver- 
teilung der Elektroneu mitbestimmt ist. Im Falle der Strömung 
herrscht, eine etwas andere Geschwindigkeitsverteilung, als im 
Gleichgewicht. Infolgedessen dürfen wir eigentlich für S in 
Gleichung 31) und 32) nicht denselben Wert einsetzen. Wenn 
wir dies doch tun, so berufen wir uns dabei auf die Voraus- 
setzung 30 b) einer sehr kleinen Geschwindigkeit q. 
Wir brauchen jetzt nur noch Gleichung (28) mit 35) und 
35 a) zu vereinigen. Dabei können wir in 28) noch fortlassen 
den Differentialquotienten — weil wir nur stationäre Strömung 
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in Betracht ziehen, und \ q a , weil wir nach 30 b) ^ q 2 gegen 
kT g 
log — zu vernachlässigen haben. Für den Spannungsunter- 
schied zwischen Anode und Kathode ergibt sich so wie beim 
Gleichgewicht j. ^ 
<P+ — <P- = 
Q- 
In erster Näherung ist nun 
log 
e 
log 
9- 
lo£ 
9- 
-log = 
Q- — Q+ 
9+ ° 9g Qa 9g 
Sind beide Elektroden eben und einander parallel, so ist die 
Stromdichte i auf ihnen die gleiche und wir finden aus 35) 
und 35 a) „ . 
9 9 + — cp_ — j/ 2nmk T ^ . 36) 
Eine Messung dieses Zusammenhanges liefert uns also, wie 
Y <zj 
in der Einleitung angekündigt, die Größe - — ; — ~ g g . 
1 + S 
Sind aber die Elektroden konzentrische Zylinder von den 
Halbmessern r + und r_, und der Höhe a, und hat der Strom 
