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M. v. Laue 
zwischen ihnen die Stärke J, so ist die Stromdichte i an iknen 
- — — — und — — — , so daß wir finden: 
2 jir+a 2 n r^a 
1 fl , 1 \l/mkT 1 + 5 J 
- f- = 2i tai+ 71) V -Tn T=s ä 
— . 37) 
Die Formeln 36) und 37) gelten zunächst in dem hier 
überall benutzten Lorentzschen Maßsystem. Sie übertragen 
sich aber unverändert auf das elektrostatische; denn das Poten- 
tial o> transformiert sich dabei wie — ? und die Stromdichte i 
e 
wie die Raumdichte g g , während alle anderen dort auftretenden 
Größen unverändert bleiben. Nun wird mit m — 9 • 10 -28 gr> 
1c = 1,34 • 10 -16 gr cm 2 sec -2 grad -1 , T = 2400° grad, |g ff | = 
1,4 -10 2 (siehe die Tabelle auf S. 250 a. a. 0.) und [e| = 
4,8 • 10 -l ° elektrostatische Einheiten 
\/ 2 Ti mlcT 
= 6,4 • 10 13 cm sec. 
Die Stromdichte i, welche wir hier zur Größenordnungsschätzung 
in geringer Abänderung von 33) gleich g g q setzen dürfen, 
ist durch die Bedingung 30 b), derzufolge bei T = 2400 grad 
q « \/ - — = 1,9 • 10 7 cm sec -1 
* in 
ist, an eine obere Grenze gebunden, die gegen 2,5 - 10 9 gr! 
cm- 1 sec -2 klein ist. Wir erfüllen diese Bedingung nun gewiß 
sehr gut, wenn wir i — 10 7 elektrostatische Einheiten (d. h. 
gleich 3 • 10" 3 Ampere: cm 2 ) wählen. Dann aber wird nach 37) 
(p+ — (p~ = 6,4 • 10 -6 elektrostatische Einheiten 
d. h. gleich 2 -10 -3 Volt, und zwar unter der ungünstigsten 
Annahme, daß das Spiegelungsvermögen S = 0 ist. '-Das sind 
Verhältnisse, bei denen man durchaus messen könnte. 
