Über die Interferenzfähigkeit von Spektrallinien. 
77 
Damit haben wir die Dauer des Emissionsaktes ermittelt. 
Ist die Periode der Schwingung r = 2 JijQ, so entspricht die- 
selbe einem Wellenzug von der Anzahl der Wellenlängen 
dessen Gesamtlänge durch den Ausdruck 
(7 a) l = c (t 2 
u-S 
2 \2 7i J /xe 
dargestellt wird. Schließlich berechnet sich die wahre Linien- 
breite (Halbweite) zu 
(7 b) 
AX = 
X 
& 
8 31* e l 
3 c 1 fx 
n 1 ). 
Im Interesse einer bequemen Extrapolation auf kurze 
Wellenlängen wollen wir noch angeben, wie sich diese Größen 
durch die Wellenlänge X = 2 ticIQ ausdrücken. Es bedeute 
k eine Konstante mit dem numerischen Wert 
(8) 
dann ist 
( 9 ) 
h = JA 
16 TZ 3 
2jic 7 /u % 
*= 2,27 • 10 9 , 
l = ~X\ K = -XK JX = ?lxi. 
yj ^ k 
§ 4. Etwas komplizierter, aber um so interessanter ge- 
stalten sich die analogen Betrachtungen im allgemeinen Fall 
einer durch die Quantenzahlen n, n‘ und die Winkelkoordi- 
naten w, w 1 gekennzeichneten elliptischen Bewegung. Ohne 
die Rechnungen auszuführen, wollen wir die Ausdrücke 2 ) an- 
geben, welche an Stelle von (2) für die kartesischen Koordi- 
naten des Elektrons treten: 
x ) h 2 (w 4- ft f 00 * 
(10) > = — — - -< 2Jf(± l)'o,-(£)cos(i<;-t-iw')— 2 £Cos(m;— w ‘) 
y j 4 7i /j. x 6 (—oo 
0 Genauer: A l = 0,89 A/9t; auf so große Genauigkeit kommt es 
uns indessen nicht an. 
2 ) Die* Rechnung verläuft analog der bei P. S. Epstein (Ann. d. 
Phys., 58, 1. c.) für den Fall des Starkeffektes durchgeführten. 
