Über die Tnterferenzfähigkeit von Spektrallinien. 
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Wenn Bohr verlangt, daß Intensität und Polarisation des 
bei irgend einem Quantenübergang emittierten Lichtes mit den 
Werten übereinstimmt, welche man elektrodynamisch aus dem 
entsprechenden Gliede der Fourierschen Reihe (10) berechnet, 
so gehen wir, gestützt auf die Annahme von Rubinowicz, 
daß nur eine einzige Wellenlänge emittiert wird, und gemäß 
den in §§ 1, 2 entwickelten Grundsätzen noch einen Schritt 
weiter und fordern, daß sich auch die Emissionsdauer elektro- 
dynamisch berechnen läßt. Dies führt zu der folgenden Vor- 
stellung vom Strahlungsvorgang: So lange das Elektron, ohne 
zu strahlen, in einer elliptischen Bahn kreist, enthält das System 
die Partialschwingungen der Reihe (10) gewissermaßen in la- 
tenter Form. Diese latenten Schwingungen haben aber nicht 
nur einen mathematischen Sinn, sondern auch eine physika- 
lische Existenz insofern, als jede von ihnen unabhängig von 
den andern zum Strahlen gebracht werden kann. Die Energie- 
abgabe vollzieht sich dann nach den Regeln der Elektrodyna- 
mik, bis die nächste resp. Energiestufe erreicht ist, um dann 
wieder aufzuhören. 
Eine der Hauptschwierigkeiten für das Verständnis des 
Bohrschen Modells, auf welche besonders nachdrücklich von 
J. Stark 1 ) hingewiesen wurde, bestand darin, daß die emit- 
tierte Wellenlänge durch die Endbahn bestimmt wird; das 
dieser Hinsicht keinen Vorteil, anzunehmen, daß molekulare Ursachen eine 
Richtung auszeichnen, und in räumlichen Polarkoordinaten zu quantein. 
In den Sommerfeld sehen Feinstrukturformeln treten dann bekanntlich 
an Stelle von m und n die Summen zweier Quantenzahlen wi, -p m 2 
bzw. »ij -p n 2 auf. Die entsprechende Rechnung zeigt, daß als azimutale 
Quantendifferenz sowohl — n { — 0 (axiale Schwingung) als auch m l — Wj 
= + 1 (radiale Schwingung) auftreten kann, jedoch ist stets (»q -p i» 2 ) 
— (mj -j- m 2 ) = + 1. — Dagegen folgt aus den Beobachtungen, besonders 
aus denjenigen an der K - Serie der Röntgenstrahlen, mit Sicherheit, daß 
es auch Übergänge gibt, welche der Differenz m — n — 0 entsprechen. 
Nach einer brieflichen Mitteilung von Herrn Bohr gelingt es, diese 
Schwierigkeit durch Berücksichtigung von molekularen elektrischen Fel- 
dern zu überwinden. 
Ü J. Stark, Ann. d. Phys., 54, p. 113, 1918. 
