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P. S. Epstein 
Elektron schien bereits die Endbahn vor ihrer Erreichung zu 
kennen und die Strahlungsabgabe entsprechend einzurichten. 
Auf Grund der eben dargelegten Auffassung kann man diesen 
Sachverhalt mit einem Vorstellungsinhalt verbinden: Die Wellen- 
längen, welche zur Emission gelangen können, sind bereits im 
System in Form der latenten Partialschwingungen prästabiliert. 
Je nachdem welche Partialschwingung angeregt wird, wird das 
System zwangläufig auf die eine oder die andere der möglichen 
Endbahnen geführt. Wir brauchen wohl kaum zu wiederholen, 
daß nur im Grenzfall langer Wellen die emittierte Frequenz 
vollständig mit derjenigen der entsprechenden latenten Schwin- 
gung übereinstimmt. 
Eine der in § 3 durchgeführten vollständig analoge Rech- 
nung führt zu den folgenden Ausdrücken für die charakteri- 
stischen Größen 
(16) 
v=*.JL JL 
welche sich nur um den Faktor o* Q 3 (bzw. den reziproken 
Wert) von den entsprechenden im Falle der Kreisbewegung (9) 
unterscheiden. Falls die Exzentrizität e in der Anfangs- und 
Endbahn verschieden ist, wird man dem Übergang zwischen 
beiden einen mittleren Wert von e zuschreiben müssen. Es 
bleibt bis zu einem gewissen Grade willkürlich, welche Art 
der Mittelung man wählt; auf Grund unserer bei der Berech- 
nung von Intensitäten gewonnenen Erfahrung 1 ) wollen wir ein- 
fach das arithmetische Mittel der Werte af für den Anfangs- 
und den Endzustand benutzen. 
Z. B. wollen wir o* Q 3 für den Übergang vom m — 2, 
m‘ — 2 zu n = 1, n‘ = 1, welcher uns noch in § 7 beschäf- 
tigen wird, berechnen. In diesem Falle ist i =* 1, Q = 2 und 
0 P. S. Epstein, 1. c. 
