Über die Interferenzfähigkeit von Spektrallinien. 
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für Anfangs- und Endbahn übereinstimmend e = 0,87, so daß 
die Unsicherheit der Mittelu no* weg fällt. Daher: 
O o 
Q 3 ot = 8 [f J, (0,87) + i J 3 (0,87)]* = 0,72. 
Als zweites Beispiel betrachten wir den Übergang von 
m i = 2, m‘ = 1 zu n = 1, »' = 1. Die Exzentrizitäten werden 
bzw. 0,75 und 0,87, was mit i = 0, Q = 1 auf die beiden 
Werte von a,- führt: 
1) «X = [I Jo (0,75) + i .7,(0, 75)] = 0,73, 
2) oi = [4 Jo (0,87) + |./ 2 (0,87)] = 0,64. 
Daraus ergibt sich als Mittelwert der Ausdrücke Q 3 o* die 
Zahl 0,47. 
§ 5. Die in den §§ 3, 4 bestimmten Größen l und A X 
wollen wir als wahre Kohärenzlänge und wahre Linien- 
breite bezeichnen; sie kämen nur dann in reiner Form zur 
Geltung, wenn sich alle an der Strahlung beteiligten Atome 
in Ruhe befänden. Unter den tatsächlichen Verhältnissen über- 
lagert sich ihnen jedoch bekanntlich ein sekundärer von dem 
regellosen Bewegungszustande der Atome nach dem Doppler- 
schen Prinzip herrührender Effekt, der zu einer Verkürzung 
der Kohärenzlänge und entsprechender Verbreiterung der Halb- 
weite führt. Und zwar würde selbst ein monochromatischer, 
unendlich langer Wellenzug durch diese Ursache bis zur soge- 
nannten thermokinetischen Kohärenzlänge 
(17) 1,22.10«*]/? 
verkürzt werden (wo M das betreffende Atom- bzw. Molekular- 
gewicht und T die absolute Temperarur des leuchtenden Me- 
diums bedeutet), während die thermokinetische Halbweite der 
Linie durch 
(17') = 0,82-10- 6 a]//| 
gegeben ist. 
Im Gebiete sichtbarer Wellen überwiegt A t X in solchem 
Maße über die wahre Linienbreite A X, daß die letztere vernacli- 
Sitzungab. d. math.-phya. Kl. Jalirg. 1919. 6 
