Über die Interferenzfähigkeit von Spektrallinien. 
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Krypton in dieser Richtung noch nicht untersucht. Allein auch 
für das schwere Krypton wäre die thermokinetische Kohärenz- 
länge in diesem Gebiete nur etwa 16,5 cm, also kaum länger 
als die wahre, so daß das extreme Ultraviolett für eine Prüfung 
unserer Theorie nicht in Betracht kommt. 
§ 6. Bevor wir uns der Diskussion der Verhältnisse im 
Bereich der Röntgenwellen zuwenden, wollen wir noch einige 
Worte darüber sagen, wie sich unsere Theorie zu den direkten 
Messungen der Emissionsdauer in der Balmerserie, wie sie von 
J. Stark 1 ) ausgeführt wurden, verhält. Unter Voraussetzung 
eines exponentiellen Abfalls der Intensitäten während der Strah- 
lung findet Stark, daß die Zeit, während welcher die Inten- 
sität auf 1 je sinkt, mit der Ordnungszahl der Linie zunimmt. 
Bei den Linien und Hß läßt sich für diese Dauer nur eine 
obere Grenze angeben, für H r und Hs sind ihre ungefähren 
Werte 2 • 10 -7 bzw. 4 • 10 -7 sec. Diese Zahlen bezeichnet Stark 
als scheinbare Leuchtdauer, weil sie „in dem Falle, daß 
der maximale Wert der Intensität einer Serienlinie nicht un- 
mittelbar nach dem erregenden Stoß, sondern erst merkliche 
Zeit später sich einstellt“, diese bis zur Erreichung des Maximal- 
wertes verfließende Zeit mit enthält. Vom Standpunkte der 
Quantentheorie würden wir sagen : die von Stark beobachteten 
Leuchtzeiten umfassen die ganze Periode vom Moment, in 
welchem die Vorbedingung des Strahlens dadurch geschaffen 
war, daß das Elektron in eine äußere Bahn befördert wurde, 
bis zum Ende des Strahlungsvorgangs; sie setzen sich also aus 
den Zeiten des Umlaufens in der Anfangsbahn und des eigent- 
lichen Leuchtens zusammen. Da es jedoch allen unseren An- 
schauungen widerspricht, daß sich ein Elektron in einer weiteren 
Bahn länger ungestört bewegen sollte als in einer engeren, so 
müssen wir die Verlängerung der Leuchtzeit mit der Serien- 
nummer der Linie auf Rechnung der wahren Leuchtdauer setzen. 
Es ist nun interessant, daß unsere Theorie qualitativ zu 
demselben Resultat führt, wie man aus der folgenden Tabelle 
b J. Stark, Ann. d. Phys., 49, p. 731, 1916. 
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