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P. S. Epstein 
ersieht, in der die nach (16) berechneten Leuchtzeiten t 2 — t x 
= Z/c für die verschiedenen in der Reihe (10) enthaltenen 
Komponenten der ersten Linien der Balmerserie zusammen- 
gestellt sind. 
(n, n‘) — (2,0) 
m = 3 
( n , n‘) = (2,0) 
m = 1 
{n, »') = (1,1) 
m = 2 
Mittelwert 
iri 
u — u 
| 
m‘ | t 2 — t x 
*2 ^1 
Ra 
0 
o 
00 
o 
1 
00 
2 1 1,47 • IO“ 7 
1 
1,72- IO" 8 
1,59 • IO" 8 
Hß 
1 
1,63 „ 
3 0,41 „ 
2 
0,68 , 
1,29 , 
Hy 
2 
o 
00 
o 
4 1,50 , 
3 
3,07 , 
0,58 • IO' 7 
Ri 
3 
1,19 -'10- 6 
5 1,76-10-® 
4 
5,28 • IO" 7 
9,08 , 
Für die Bestimmung des Mittelwertes wurde jede Kom- 
ponente mit einem ihrer Intensität (o, ? ) proportionalen Gewicht 
in Rechnung gesetzt. Man erkennt, daß die theoretischen Er- 
gebnisse sowohl in ihrem Gange von Linie zu Linie als auch 
in der Größenordnung der Absolutwerte mit den erwähnten 
Messungsresultaten übereinstimmen. Eine weitergehende Über- 
einstimmung dürfen wir auch gar nicht erwarten: Einerseits 
können die theoretischen Werte wegen der Extrapolation auf 
kurze Wellenlängen und der Unsicherheit des Mittelungsver- 
fahrens bei Berechnung der Koeffizienten o, (e) keine große 
Zuverlässigkeit beanspruchen. Andererseits stellen die Stark- 
schen Zahlen gar nicht die eigentliche Leuchtdauer dar; denn 
abgesehen davon, daß sie die Umlaufszeit in der äußeren Bahn 
mit enthalten, sind sie unter der Voraussetzung exponentiellen 
Abklingens der Intensitäten ermittelt, welche für unsere Theorie 
gar nicht zutrifft, und sollen nur über die Zeit des Abfalls der 
Lichtstärke um 1 je orientieren. Aus diesem Grunde sind wir 
geneigt, die Übereinstimmung der berechneten und gemessenen 
Werte für eine genügende zu halten und in ihr eine Bestä- 
tigung unserer Theorie zu erblicken. 
§ 7. Eine schärfere Prüfung unserer Theorie scheinen die 
Verhältnisse im Bereiche der Röntgen -Strahlen zuzulassen. 
Entsprechend den in § 5 über die Abhängigkeit der Kohärenz- 
