Über die Interferenzfähigkeit von Spektrallinien. 
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länge und Linienlialbweite von der Wellenlänge gemachten 
Bemerkungen dominiert hier die wahre Linienbreite in solchem 
Mähe über die thermokinetische, daß man von dem letzteren 
Effekt ganz absehen kann. Es fragt sich nur, inwiefern diese 
Erscheinungen hier überhaupt der Beobachtung zugänglich 
sind. Offenbar kann man nicht daran denken, Kohärenzlängen 
von Röntgen-Strahlen auf interferometrischem Wege zu messen; 
wir werden aber gleich sehen, daß es wohl möglich ist, die 
Erscheinung durch Messung von Linienbreiten zu erfassen. 
Nach Gleichung (7 b) ist die Halbweite der zu Kreisbahnen 
gehörigen Linien von der Ordnungszahl x unabhängig und nur 
der Quantenzahl proportional. Mit Hilfe der für die Extra- 
polation geeigneteren Formeln (9) berechnet sie sich für die 
entsprechenden Linien (in Sommerfeldscher Bezeichnung a, 
in Siegbahnscher aQ der K-, Z- und M - Serien zu 
AX = 0,001 A 
K a 
0,002 A 
0,003 A 
Die entsprechende Kohärenzlänge ist jedoch von der Wellen- 
länge abhängig. In der Z-Serie und für schwere Elemente 
hat z. B. X die Größenordnung 1,5 A, was l = X 2 / A X = 
1,1 • IO -5 cm ergibt. 
Um die Abmessungen, welche den angegebenen Breiten 
im Röntgen-Spektrogramm entsprechen, zu ermitteln, müssen 
wir auf die Entstehung der Interferenzen am Kristall eingehen. 
Bei monochromatischem Licht ist die Röntgen-Optik des Kri- 
stalls von seiner Regelmäßigkeit abhängig, da ein Kristall nur 
auf kleinen Strecken homogen ist. Die angegebene Kohärenz- 
länge entspricht für Steinsalz ( d = 2,814 • 10 -8 cm) etwa 400 
für Gips (cZ = 7,621 • 10 -8 cm) nur 150 Gitterkonstanten. Wir 
wollen annehmen, daß diese relativ regelmäßigen Kristalle auf 
bedeutend längeren Strecken homogen sind als diese. D. h. 
wir stellen sie uns als Gemisch von vollständig regelmäßigen 
Kriställchen vor, deren Dimensionen (Z)) die Kohärenzlänge der 
K- und Z-Linien um ein mehrfaches übertreffen. In welchem 
