Über die Interferenzfähigkeit von Spektrallinien. 
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Linienbreite von der Ordnungszahl Ti unabhängig, wie es For- 
mel (19) fordert. Bei den leichteren Elementen wird die Be- 
urteilung der Linienbreite schwieriger, weil die Komponenten, 
aus denen die komplexen Linien a und ß zusammengesetzt sind, 
hier bereits merklich auseinander rücken ; indessen hat man auch 
hier den Eindruck, daß die Breite der einzelnen Komponenten 
dem Abstande a ß proportional läuft. Der Umstand, daß die 
Linien bei kleineren x aufgelöst werden, widerspricht unserer 
Theorie in keiner Weise, denn er ist in den Eigenschaften des 
Röntgen-Lichtes selbst und nicht in der Art der Beugung am 
Kristall begründet. Die Komponenten rücken mit fallender Ord- 
nungszahl auseinander, trotzdem ihre Breite konstantes Wellen- 
längenmaß hat, weil ihr in Wellenlängen gemessener Abstand von 
Element zu Element als Funktion der Ordnungszahl variiert. 
Nach Angabe von Stenström ist nämlich die Entfernung aa‘ für 
Th 0,015 A, Jr 0,022 A, Ta 0,029 A, Ad 0,032 A. Aus der 
Übereinstimmung mit Formel (19) dürfen wir indessen keine 
Schlüsse zu Gunsten unserer Theorie ziehen: Alle Aufnahmen 
sind nämlich bei Stenström am selben Kristall und in der- 
selben (ersten) Spektralordnung gemacht. Und unter diesen 
Umständen führt die Voraussetzung, daß die Kohärenzlänge 
größer ist als die Dimensionen der homogenen Kriställchen und 
daß deren kürzeste Abmessungen ( D ) senkrecht zur Oberfläche 
des Gesarntkristalls orientiert waren, zu derselben Formel (19), 
nur daß unter A X eine durch die Kriställchen gegebene Linien- 
breite (P/D) zu verstehen ist. Da bei Erzeugung der Ober- 
fläche durch Spalten oder Schleifen die Normale genügend 
ausgezeichnet wird, halten wir dies sogar für wahrscheinlicher 
und haben die Stenströmschen Messungen nur deshalb be- 
sprochen, weil man aus ihnen Rückschlüsse auf eine möglichst 
zweckmäßige Versuchsanordnung zur Prüfung unserer Theorie 
in der K- und L-Serie ziehen kann. Aus der Aufnahme an 
Aldebaranium (Linie /?,) können wir nämlich den Absolutwert 
der Halb weite zu etwa 1,7 mm ermitteln, was in Wellenlängen 
0,030 A entspricht. Dies ist zehn Mal so viel als der theore- 
tisch für die wahre Halbweite zu erwartende Wert und könnte 
