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F. Lindemann 
deren Integration nicht auf Quadraturen zurückgeführt werden 
kann; es sind die Gleichungen (4a). Vernachlässigt man 
aber cd 2 , so entstehen die Gleichungen (7), die sich vollständig 
behandeln und durch Quadraturen erledigen lassen. Die in 
(10) und (11) aufgestellten Integrale müssen dann für kleine 
Werte von cd wieder zu den sonst bekannten Resultaten führen. 
Beziehen sich die rechtwinkligen Koordinaten £, rj und 
x, y auf denselben Anfangspunkt und dreht sich das System 
£- \ 7 mit konstanter Geschwindigkeit cd gegen das feste System 
x-y , so ist 1 ) 
(1) x = £ cosin cot — »; sin cd y = ^ sin cot y cosin cd t 
und durch Differentiation nach t : 
^ #' = £' cos cot — y‘ sin cot — coy , 
y‘ = £' sin cot y 1 sin cot o x. 
(3) 
Durch nochmalige Differentiation ergibt sich: 
x“ = f" cosin cot — y“ sin cot — 2 ooy‘ co 2 x, 
y" = £" sin co t -(- y“ cosin cot 2 co x' -\- oo* y . 
Bewegt sich der Punkt £, y nach dem Newtonschen 
Gesetze um den Anfangspunkt, so ist 
Jff 
My 
(4) $“ = r , y“ = — , wo r 2 = + ^ = 
') Die Koordinaten f, r\ beziehen sich auf ein Inertialsystem, die 
Koordinaten x, y auf ein empirisches System, in dem Sinne, wie 
v. Seeliger allgemein die Drehung des letzteren Systems gegen das 
crstere im Raume untersucht hat, um die auf den Planeten wirkenden 
Störungen darzustellen: Über die sogenannte absolute Bewegung, Sitzungs- 
berichte der Bayer. Akad. d. Wiss , Bd. 36, Jahrg. 1906. Während im 
Texte rein mathematisch die Integration der Bewegungsgleichungen (7) 
untersucht wird, kommt es bei v. Seeliger auf die Frage an, ob durch 
die Störungen der anderen Planeten eine Drehung des einen Systems 
um das andere (mit Geschwindigkeit «) verursacht sein kann bei Ver- 
nachlässigung von m-. 
