Zur Theorie der Planetenbahnen. 
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Aus (3) und (1) erhält man also : 
x“ = — — 2 co y‘ -f- co^x, 
y‘ = — ~r + 2(OX ‘ + u'y- 
Die rechten Seiten dieser Gleichungen stellen im Systeme 
x-y die Komponenten derjenigen Kräfte dar, welche wirken 
müssen, um eine Drehung der im Systeme £-rj stattfinden- 
den elliptischen Bewegung gegen das feste System mit der 
Geschwindigkeit co hervorzurufen. Es wird: 
x “ x y“jj _ _ M 
r r r l 
r 
(, xy 1 — yx') -f- co 2 r. 
Hierin ist 
(5) xy' — yx‘ 
wenn 
(6) x = r cos cp , 
gesetzt sei ; also : 
dt' 
y = r sin cp 
x“x y“y 
M 
2 cor 
dcp 
dt 
4* co % r. 
Senkrecht zum Radiusvektor ergibt sich die Komponente 
„ x V n xx + yy ~ dr 
y“ x“ • =2 (jo — — — = 2 co . 
J r r r dt 
Die Größe der ergänzenden Kraft 11 ist also bestimmt durch 
(6a) = - 
4 co 3 r 2 -j- o) 4 r* 
dt 
wenn man höhere Potenzen von co vernachlässigt, und die 
Richtung xp der Kraft gegen die X-Axe bestimmt durch 
(6b) tgv» = — > l 0g - = — cotgx, also: xp = x + 
