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berücksichtigt man, daß die paraxialen Oft'nungswinkel du und 
du 1 werden, so folgt 
lim 
ti = u' = o 
2P sin u‘ 
91 sin u 
Wdu* 
2t du 
— const. 
Dann ergibt sich durch Einsetzen in die beiden identisch 
gewordenen Gleichungen (29) 
n ■ 2t du • dd = n‘ • 2t' du' • dd‘ 
oder n • dr ■ dd = n‘ • dr‘ • dß‘ (31) 
wobei dr — 2t du und dr 1 = 2t' du 1 die paraxialen Blenden- 
halbmesser in den Dreh-Zentren M und M‘ sind. 
Gleichung (31) ist nichts anderes als der Helmholtzsche 
Satz für Paraxial - Strahlen ; sämtliche darin vorkommenden 
Größen sind daher als optisch konjugiert aufzufassen. Da das 
objektseitige Dreli-Zentrum M als Eintritts-Pupille des Systems 
vorausgesetzt wurde, muß das bildseitige Dreh-Zentrum M‘ die 
Austritts-Pupille sein. 
Die wichtigen paraxialen Größen 2t und 2t', welche mit- 
hin die paraxialen Entfernungen eines Objekt- oder Bildpunktes 
von der zugehörigen Pupille angeben, sollen als (objektseitige 
bzw. bildseitige) „ StraMungstreite “ bezeichnet werden. 
Das Verhältnis 
2t' du' _ dr ' 
2t du dr 
(32) 
gibt die Linear- Vergrößerung in den Pupillen an, wodurch die 
Integrations- Konstante bestimmt ist. Dann lautet die Be- 
dingungs-Gleichung (30) 
21' sin u‘ 
21 sin u 
dr ' 
dr 
= const. 
(33) 
Dabei stellen die Größen 2t sin u bzw. 2t' sin u' die Lote 
dai\ die aus den Pupillenmitten auf einander optisch konjugierte, 
endlich geneigte Strahlen gefällt sind. Diese Lotlängen sollen 
als ..PupiJlenlote“ bezeichnet werden. 
