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H. Liebmann 
zweite daraus abgeleitete, die sogenannte „assoziierte Fläche“, 
oder, wie sie Blaschke genannt hat, der „Drehriß“. 
Wir führen diese Fläche jetzt ein. 
Bei der infinitesimalen Verbiegung erleidet jedes Flächen- 
element eine infinitesimale starre Bewegung, es ist das Büschel 
der Linienelemente der Ausgangsfläche kongruent zum Büschel 
der Linienelemente im entsprechenden Punkt der durch infini- 
tesimale Verbiegung aus ihr hervorgehenden. Wir wollen nun- 
mehr den Drehvektor X, Y, Z dieser Bewegung bestimmen. 
Das Linienelement, dessen Richtung durch die Richtungs- 
cosinus i „ 
l = — , m = 0, n = — r- 
11 +/ 1 1 + P 2 
gegeben ist, geht über in das Linienelement mit den Rich- 
tungscosinus 
7 1 + V + 
1 VTT7 ’ 1 VT + 7 8 ’ n ‘ vr+P’ 
und das Linienelement, dessen Richtung durch 
1 = 0, m — 
1 
n = 
vtt?’ " i/r+7 8 
gegeben ist, geht über in das Linienelement 
£ ?2 1 + £ *7a „ Q + E i 
l, = 
1/1 + 
q‘ ‘ 1 1 + q 3 “ V 1 + 2 8 
Um nun die Komponenten des Drehvektors zu finden, hat 
man die bekannten drei Gleichungen 
dl = e(nY — m Z ) , 
dm = e (l Z — mX), 
dn= eimX — lY) 
heranzuziehen, wobei dl, dm, dn die Zuwachsgrößen von l, 
m und n sind. Die beiden gewonnenen Größensysteme er- 
geben dann 
fi =PY, »h = Z — pX, C 1 = ~Y, 
f* = 2 Y — Z, >] 2 = — 2 X, C 2 = X. 
