über den elastischen Verdrehuugswinkel eines Stabs. 
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Bruchteil des früheren Wertes herabgesetzt wird. Auch hier- 
über gibt die von Prandtl gegebene Darstellung in sehr an- 
schaulicher Weise Auskunft, worauf ich hier verweisen kann. 
Bezeichnet man die Langseite eines Rechtecks mit l und 
die Schmalseite oder Dicke mit d, so geht für den Grenzfall 
l:d= CO die von de Saint-Venant für den rechteckigen Quer- 
schnitt aufgestellte genaue Formel für den Verdrehungswinkel 
über in 
3 
dUG' 
( 7 ) 
Man kann dies etwa in Band V meines Lehrbuchs mit dem 
Untertitel: „Die wichtigsten Lehren der höheren Elastizitäts- 
theorie“, § 26, S. 156 (Leipzig bei Teubner 1907) nachlesen. 
Der Drillungswiderstand für ein unendlich schmales Rechteck 
ist daher 
^ dH 
3 
zu setzen, entsprechend zugleich dem Rauminhalt des Prandti- 
schen Hügels für den Grenzfall. Nach dem vorher aufgestellten 
Satze findet man demnach den Drillungswiderstand für alle in 
der hier angenommenen Weise zusammengesetzten Walzeisen- 
profile nach der Formel 
J=},IdH, (9) 
wobei sich die Summierung über alle einzelnen Rechtecke zu 
erstrecken hat. Anstatt Gl. (9) kann man auch unmittelbar 
die Formel für den Verdrehungswinkel 
d = 
371/ 
Gl dH 
( 10 ) 
anschi-eiben. Bel allen sehr dünnstegigen und breitfianschigen 
Trägern der neueren Art wird man sie ohne weiteren Beisatz 
verwenden können. Sind diese Voraussetzungen aber nicht 
genügend erfüllt, so wird man ihr einen aus Versuchsergeb- 
nissen abzuleitenden Berichtigung.sfaktor C beigeben müssen, 
so daß sie in der Gestalt 
