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A. Föppl 
der Flanschen mit h und ihre Dicke mit d.^. Dabei sind 
und von gleicher Größenordnung und beide sollen als un- 
endlich klein angesehen werden gegenüber h und h. Nach 
Gl. (9) hat man dann für den Drillungswiderstand 
J = ^{d\h^2d^,h). (12) 
Hiermit ist der aus der Näherungsformel (4) folgende Wert 
_12 {d,h + 2d,hf 
40 d ^ -k 2 d.^h^ -k 6 (^2 hk^ ^ ^ 
zu vergleichen. Unter Voraussetzung eines breitflanschigen 
Trägers kann man ungefähr b = h und d^ =■ 2.d^ annehmen. 
Mit diesen Verhältniszahlen liefern die vorigen Formeln 
J d\li = 5,67 d\h 
J Ven ll,03<7J/i. 
Der Drillungswiderstand eines solchen Trägers wird dem- 
nach unter Zugrundelegung von Formel (4) auf fast das Dop- 
pelte überschätzt. Das gilt aber, wie wohl zu beachten ist, 
nur bei den angenommenen Größenverhältnissen, die den breit- 
flanschigen Träger kennzeichnen. Setzt man dagegen, ohne 
sonst etwas zu ändern, h = \ h, wie es ungefähr bei den älteren 
Normalprofilen zutriflFt, so erhält man nach den Gleichungen 
(12) und (13) 
J = Sdlh und Jv(„ = S,24:dlh 
d. h. die Saint-Venantsche Näherungsformel liefert unter diesen 
Umständen einen immerhin noch annehmbaren Wert. Daher 
kann es nicht überraschen, daß bei Verdrehungsversuchen, die 
mit I-Trägern vom Normalprofil gelegentlich an verschiedenen 
Stellen ausgeführt wurden, im allgemeinen hinreichende Über- 
einstimmung mit der Saint -Venantschen Formel beobachtet 
worden zu sein scheint. Mit breitflanschigen Trägern scheint 
man einen solchen Versuch noch nicht vorgenommen zu haben. — 
Man sieht nun auch deutlich die Gefahr, die die Anwendung 
der Formel mit sich bringt. Will man die Verdrehungssteifig- 
keit von breitflanschigen Trägern mit der von Norinalprofll- 
