über den elastischen Verdrehungswinkel eines Stabs. 
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trägem auf Grund der Formel (4) vergleichen, unter der hier- 
bei selbstverständlich erscheinenden Annahme, daß sie in beiden 
Fällen ungefähr gleich gut zutretfen dürfte, so wird man zu 
ganz falschen Schlüssen geführt. 
Hiermit ist das, was ich über den Verdrehungswinkel sagen 
wollte, erledigt. Aber ich möchte diese Abhandlung doch nicht 
schließen, ohne auf die andere Seite der Verdreh ungslehre noch 
mit einigen Bemerkungen einzugehen. Diese andere Seite be- 
steht in der Behandlung der Frage, an welcher Stelle des Quer- 
schnitts die größte Schubspannung T^ax auftritt und ferner, in 
welchem Zusammenhänge Tj^ax »dt dem vei-drehenden Momente M 
steht. Auf die zahlreichen genauen oder angenäherten Lösungen, 
die man dafür bei den verschiedenen Querschnitten gefunden 
hat, brauche ich hier nicht einzugehen; es genügt, im Zu- 
sammenhänge mit den vorhergehenden Betrachtungen die Be- 
antwortung der Frage für den Grenzfall des aus schmalen Recht- 
ecken zusammengesetzten Walzeisenquerschnitts zu versuchen. 
Allgemein gesagt, kann jede Lösung dieser Spannungs- 
aufgabe für irgend einen Querschnitt in der Form 
_ 31 
T^max — jy 
(14) 
angeschrieben werden, in der W eine nur von der Gestalt und 
der Größe des Querschnitts abhängige Größe bedeutet, von der 
man beim Abzählen der Dimensionen erkennt, daß sie eine 
Länge zur dritten Potenz darstellt. Diese Formel stimmt über- 
ein mit der gewöhnlichen Biegungsformel, nach der man die 
durch ein Moment 31 hervorgebrachten Biegungsspannungen 
berechnet. Die im Falle der Biegung auftretende Größe W 
wird das Widerstandsmoment des Querschnitts genannt. Ich 
glaube, daß kein Bedenken dagegen besteht, diese Bezeichnung 
auch auf den Fall der Drehung zu übernehmen: natürlich mit 
dem Zusatze , Widerstandsmoment gegen Drehen“. Für die 
praktischen Berechnungen würde es eine große Erleichterung 
bedeuten, wenn in den Profiltabellen solcher Walzeisenträger, 
die öfters auch einmal auf Verdrehen beansprucht werden 
