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A. Föppl 
Aus der Verbindung beider Gleichungen findet man 
( 15 ) 
Das Verdrehungsmoment A/, , das von dem gerade be- 
trachteten Flacheisen übernommen wird, ist aus dieser Glei- 
chung verschwunden und hat für alle Teile denselben Wert. 
Demnach erlangt in der Tat Tj in jenem Rechteck den über- 
haupt grüßten Wert Tmax, dessen Dicke d den größten Wert 
rfmax hat. Setzt man schließlich noch den Verdrehungswinkel d 
aus Gl. (10) ein, so findet man 
3J/(ima.\ 
r'max — 
wobei unter M das vom ganzen Stab aufzunehmende Ver- 
drehungsmoment zu verstehen ist. Für den Grenzfall der 
unendlich schmalen Rechtecke wenigstens ist hiermit die 
Spannungsaufgabe ebenfalls gelöst. 
Um diese Gleichung auf die Form der Gl. (14) zu bringen, 
hat man das Widerstandsmoment W gegen Verdrehen 
ir = 
l'dH 
3 d 
max 
'max 
(17) 
zu setzen. Bei den Walzeisenprofilen besteht demnach — so 
weit als die für den Grenzfall abgeleiteten Formeln noch als 
genügend genau angesehen werden können — ein ganz ähn- 
licher Zusammenhang zwischen Widerstandsmoment gegen Ver- 
drehen und dem die Drehsteifigkeit bedingenden Drillungs- 
widex'stand J, wie er von der Biegungslehre her zwischen den 
entsprechenden Größen bekannt ist. Die alte Naviersche Theorie 
der Verdrehung hatte die Formeln der Biegungslehre fast un- 
verändert übernommen. Das war freilich nicht richtig; aber 
man sieht doch, daß sich bis zu einem gewissen Grade eine 
solche formale Übereinstimmung wenigstens bei den praktisch 
besonders wichtigen Walzeisen profilen immer noch aufrecht 
erhalten läßt. 
Mit welchem Grade der Genauigkeit diese Formeln, die 
sich ja zunächst nur auf den Grenzfall beziehen, auch auf die 
