Zur Quantentheorie der Öpektnillinien etc. 
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Heren. Es ist klar, daß diese Beobachtungen und die näheren 
Umstände ihrer Realisierung der Theorie wertvolle Anhalts- 
punkte für die Beurteilung der Intensitätsfrage an die Hand 
geben können. 
In den Bohrschen Arbeiten ist, soviel ich sehe, das Inten- 
sitätsproblem nirgends in AngrilF genommen. Ich selbst äußerte, 
„mehr um eine bestimmte Regel für die späteren Zeichnungen 
zu haben, als um damit quantitative physikalische Behaup- 
tungen aufzustellen“, eine Vermutung über die relative Inten- 
sität der Komponenten einer wasserstoff-ähnlichen Feinstruktur. 
Das betreffende Liniengebilde sei gegeben durch die erweiterte 
Balmersche Formel 
( 1 ) 
N = Rydbergsche Zahl, Ze = Kernladung, n, n' azimutale 
und radiale Quantenzahl für die Endbahn, m, m' die ent- 
sprechenden Zahlen für die Anfangsbahn. Dann lautet meine 
Intensitätsregel für die durch die Zahlen w, w', m, m‘ ge- 
gebene Komponente der Feinstruktur^) 
n m 
n -\- n' m -J- wi' " 
( 2 ) 
Zur Begründung derselben bemerkte ich folgendes: „Die 
in eine Gerade ausgeartete Ellipse (w = 0 resp. ni = 0) haben 
wir für unmöglicb erklärt; wir legen ibr das Häufigkeitsmaß 
Null bei. Den Kreis {n' = 0 resp. m' — 0) werden wir für 
die wahrscheinlichste Bahn halten ; wir geben ibm z. B. das 
Häufigkeitsmaß 1. Dann liegt es nahe, die Ellipsenbahnen 
zwischen Kreis und ausgearteter Ellipse allgemein mit einem 
Häufigkeitsmaß proportional n resp. m zu bewerten.“ Dies 
führt zu der bereits mitgeteilten Intensitätsformel, „voraus- 
gesetzt, daß der Übergang aus der Anfangs- in die Endbahn 
nicht durch Quantenungleichungen behindert ist.“ Im 
letzteren Falle sollte die Intensität einzelner Komponenten ver- 
kleinert werden oder ganz verschwinden. 
Ann. d. Phys. 51, p. 27, 1916. 
