Zur Quantentheorie der Spektrallinien etc. 
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w = w 0, (w — 1) + 1. (w — 2) + 2 ... 1 -f- (w — 1), 0 -\- n. 
Infolgedessen wird die Anzahl A gleich (w 1) • 1 und 
(4) geht über in 
(4 a) = n 
Für die relativen Intensitäten der verschiedenen Kompo- 
nenten eines durch die Quantensumme s = n -\- n' gegebenen 
Terms erhalten wir daher nach (4 a) die Proportion 
(5) s 1 : s:s — 1 : • • • 3 : 2 ; 1. 
Hier entspricht das erste Glied der Kreisbahn (n = s, 
w' = 0), das letzte Glied der ausgearteten Ellipse (w' = s, 
n = 0), welche durch den Kern hindurch führt und von 
Epstein als Pendelbahn bezeichnet wird. Indem wir diese 
aus dynamischen Gründen für unmöglich erklären, befinden 
wir uns in Übereinstimmung mit der Erfahrung bei feldfreier 
Beobachtung — bei Anlegung eines elektrischen Feldes da- 
gegen scheinen Pendelbahnen mit schwacher Intensität auf- 
treten zu können — . Mit Hinzuziehung dieses dynamischen 
Gesichtspunktes reduziert sich die zu einem Term s gehörige 
Komponentenzahl von s -f- 1 auf s und die relativen Inten- 
sitäten derselben werden statt durch (5) dargestellt durch 
(5 a) s -p 1 : s : s — 1 : • • • 3 : 2. 
Von dem einzelnen Term zur Spektrallinie übergehend 
übertragen wir un.sere Regel (5) resp. (5 a) auf den anderen 
Term (m, m‘ mit der Quantensumme r = w -p 'ni‘) und sehen 
Anfangs- und Endbahn als unabhängige Ereignisse an. Die ein- 
zelne Linie der Feinstruktur erhält dann die relative Intensität 
W - • IV 
n, n ' ^ m, m • 
Wählen wir die Einheit so, daß die Kreisbahn in jedem 
Term die Intensität 1 erhält 
m.o 
so ergibt sich allgemein 
(6) / = IF„,n' • IV,„,„,- 
IF.,o= 1, 
w -p 1 m \ 
« -p w' -p 1 ni A- 'ni' l' 
