Zur Quantentheorie der Spektrallinien etc. 
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(7 a) 
— 1 : • • • 2:1 
und statt der Intensitätsregel (6) 
( 8 ) 
J = 
m 
n n' m m 
— , für w', m' 0 ; 
dagegen würde für n' = 0 oder ni' — 0 je ein Faktor | hin- 
zuzufügen sein. 
Durch Abänderung unserer Abzählung haben wir uns also 
den ursprünglich vermuteten Gesetzen III. und (2) genähert, 
haben aber gerade bei den Kreisbahnen, die wir ursprünglich 
mit der größten Intensität bewerteten, eine Reduktion auf die 
Hälfte in Kauf nehmen müssen. Obwohl unsere abgeänderte 
Abzählung und diese Reduktion künstlich scheint, läßt sich 
anführen, daß die Beobachtungen hei Gleichstrom (vgl. § 5) 
auf eine solche Reduktion scheinbar hinweisen ; auch vom Stand- 
punkte des nächsten Paragraphen läßt sie sich in gewissem 
Sinne rechtfei-tigen und erscheint dann weniger gezwungen. 
§ 2. Abzählung im kontinuierlichen Phasenraum. Andere Ansätze 
für die Intensitätsverteilung. 
Wenn auch die Vorstellung des kontinuierlichen Phasen- 
raumes für die klassische Statistik ausgebildet ist und dem dis- 
kreten Quantenstandpunkt wenig entspricht, wollen wir doch 
die Folgerungen einer mehr kontinuierlichen Betrachtungsweise 
entwickeln, teils um den Anschluß an Herzfeld zu gewinnen, 
teils um bei der noch recht dunkeln Natur unseres Problems 
keine für die Deutung späterer Beobachtungen vielleicht nütz- 
liche Möglichkeit zu übersehen. 
Wir setzen also für eine unendlich wenig ausgedehnte 
Phase, indem wir den Energiefaktor in (3) als für alle Phasen 
einer Feinstruktur merklich identisch sogleich unterdrücken, 
die Wahrscheinlichkeit dW gleich der Phasenausdehnung dA 
dW = dA = dx dy ds dpxdpydpc. 
